МОНТАЖ (франц. montage - подъём установка, сборка, от monter - поднимать), сборка и установка сооружений конструкций, технологического оборудования агрегатов, машин (см. Сборка машин, аппаратов, приборов и др. устройств и готовых частей и элементов.
МОНТАЖ в строительстве - основной производственный процесс, выполняемый при возведении зданий и сооружений или и реконструкции, в результате которого устанавливают в проектное положение строительные конструкции, инженерное технологическое оборудование и др. МОНТАЖ технологического оборудования включает также присоединение его к источникам энергоснабжения системам очистки и удаления отходов оснащение приборами, средствами автоматизации и контроля.
СТРОИТЕЛЬНО-МОНТАЖНЫЕ ОРГАНИЗАЦИИ в СССР, организационно обособленные производственно-хозяйственные единицы, основным видом деятельности которых является строительство новых, реконструкция, капитальный ремонт и расширение действующих объектов (предприятий, их отдельных очередей, пусковых комплексов, зданий, сооружений), а также монтаж оборудовани я. К государственным СТРОИТЕЛЬНО-МОНТАЖНЫМ ОРГАНИЗАЦИЯМ относятся строительные и монтажные тресты (тресты-площадки, тресты гор. типа, территориальные, союзные специализированные тресты); домостроительные, заводостроительные и сельские строительные комбинаты; строительные, (монтажные) управления и приравненные к ним организации (напр., передвижные механизированные колонны, строительно-монтажные поезда и др.).
ПРОЕКТИРОВАНИЕ (от лат. projectus, буквально - брошенный вперёд), процесс создания проекта - прототипа, прообраза предполагаемого или возможного объекта, состояния. Различают этапы и стадии ПРОЕКТИРОВАНИЯ, характеризующиеся определённой спецификой. Предметная область ПРОЕКТИРОВАНИЯ постоянно расширяется. Наряду с традиционными видами ПРОЕКТИРОВАНИЯ (архитектурно-строительным, машиностроительным, технологическим и др.) начали складываться самостоятельные направления ПРОЕКТИРОВАНИЯ человеко-машинных систем (решающих, познающих, эвристических, прогнозирующих, планирующих, управляющих и т. п.) (см. Система "человек и машина"), трудовых процессов, организаций, экологическое, социальное, инженерно-психологич., генетическое ПРОЕКТИРОВАНИЕ и др. Наряду с дифференциацией ПРОЕКТИРОВАНИЯ идёт процесс его интеграции на основе выявления общих закономерностей и методов проектной деятельности.
ПРОМСТРОЙПРОЕКТ, проектный институт в ведении Госстроя СССР. Находится в Москве. Организован в 1933. В составе института архитектурно-строительные и конструкторские отделы; ПРОМСТРОЙПРОЕКТ возглавляет объединение "Союзхимстройниипроект" с проектными институтами в Киеве, Ростове-на-Дону, Тольятти, Алма-Ате. Разрабатывает проекты (архитектурно-строительные и сан.-технич. части) производственных зданий и сооружений крупнейших промышленных предприятий автомобильной, машиностроит., металлургич., химич. и др. отраслей пром-сти; схемы генеральных планов пром. узлов и упорядочения существующих пром. районов; мероприятия по повышению уровня индустриализации строительтсва за счёт унификации и типизации зданий, сооружений и конструкций и внедрения эффективных строит. материалов; нормативные документы и методич. указания по проектированию пром. зданий и сооружений. Периодически публикует реферативную информацию "Строительное проектирование промышленных предприятий". Награждён орденом Трудового Красного Знамени (1958)
| ования dl, n - число проводников (витков) с током Ii, охватываемых контуром. Единица М. с. в Международной системе единиц (СИ)- ампер (или ампер-виток), в СГС системе единиц (симметричной) - гилъберт.
[1513-13.jpg]
МАГНИТОДИНАМИКА, магнетодинамика, раздел учения о магнетизме, в к-ром рассматриваются процессы намагничивания в изменяющихся во времени полях. Изучение частотной зависимости магнитных свойств (см., напр., Магнитный резонанс), помимо теоретич. значения, имеет большой практич. интерес в связи с применением ферромагнитных материалов в приборах и устройствах, работающих в переменных полях (см. Ферромагнетизм). Термин "М." в совр. науч. литературе применяется редко.
МАГНИТОДИЭЛЕКТРИКИ, магнитные материалы, представляющие собой связанную в единый конгломерат смесь ферромагнитного порошка и связки-диэлектрика (напр., бакелита, полистирола, резины); в макрообъёмах обладают высоким электрич. сопротивлением, зависящим от количества и типа связки. М. могут быть как магнитно-твёрдыми материалами, так и магнитно-мягкими материалами. Магнитно-мягкие М. вырабатывают в основном из тонких порошков карбонильного железа, молибденового пермаллоя и альсифе-ра с различной связкой. Магнитно-мягкие М. применяют для изготовления сердечников катушек индуктивности, фильтров, дросселей, радиотехнич. броневых сердечников, работающих при частотах 104-108 гц.
Магнитно-твёрдые М. изготовляют на основе порошков из ални сплавов, Fe - Ni - Al - Со сплавов (альнико), ферритов. Коэрцитивная сила этих М. ниже, чем массивных материалов, на неск. десятков %, а остаточная индукция меньше почти в 2 раза. Однако они всё больше применяются в телефонии и приборостроении (постоянные магниты, эластичные герметизаторы для разъёмных соединений и др.).
Лит.: Толмасский И. С., Металлы и сплавы для магнитных сердечников, М., 1971.
МАГНИТОЛА, радиотехнический аппарат бытового назначения, конструктивно объединяющий радиоприёмник и магнитофон. Преимущество такого объединения заключается в использовании общих усилителя электрич. колебаний, выпрямителя переменного тока и громкоговорителей. Отечеств, пром-стью в нач. 70-х гг. 20 в. выпускаются М. "Рекорд-301", "Миния-4" и др.
МАГНИТОМЕТР (от греч. magnetis - магнит и ... метр), прибор для измерения характеристик магнитного поля и магнитных свойств веществ (магнитных материалов). В зависимости от определяемой величины различают приборы для измерения: напряжённости поля (эрстедметры), направления поля (инклинаторы и деклинаторы), градиента поля (градиентометры), магнитной индукции (тесламетры), магнитного потока (веберметры, или флюксметры), коэрцитивной силы (коэрцитиметры), магнитной проницаемости (мю-метры), магнитной восприимчивости (каппа-метры), магнитного момента.
В более узком смысле М.- приборы для измерения напряжённости, направления и градиента магнитного поля. В совр. М. для отсчёта значений измеряемой величины применяются следующие методы: визуальный отсчёт по шкале, запись в цифровой или аналоговой форме, фотозапись, запись на магнитных лентах, перфолентах и перфокартах. Шкалы М. градуируются в единицах напряжённости магнитного поля СГС системы единиц (эрстед, мэ, мкэ, гамма 105 э) и в единицах магнитной индукции СИ (тесла, мктл, нтл).
Различают М. для измерений абс. значений характеристик поля и относительных изменений поля в пространстве или во времени. Последние наз. вариометрами магнитными. М. классифицируют также по условиям эксплуатации (стационарные, на подвижных платформах и т. д.), и, наконец, в соответствии с физ. явлениями, положенными в основу их действия (см. Магнитные измерения).
Магнитостатнческие М. основаны на измерении механич. момента У, действующего на индикаторный магнит прибора в измеряемом поле Низм, J = [М, Низм], где М - магнитный момент индикаторного магнита. Момент J в М. различной конструкции сравнивается: а) с моментом кручения кварцевой нити (действующие по этому принципу кварцевые М. и универсальные магнитные вариометры на кварцевой растяжке обладают чувствительностью G ~ ~ 1 нтл), б) с моментом силы тяжести (магнитные весы с G ~ 10-15 нтл); в) с моментом, действующим на вспомо-гат. эталонный магнит, установленный в определённом положении (оси индикаторного и вспомогательного магнитов в положении равновесия перпендикулярны). В последнем случае, определяя дополнительно период колебания вспомогательного магнита в поле Низм, можно измерить абс. величину Низм (абс. метод Гаусса). Осн. назначение магнитостатич. М.- измерение компонент и абс. величины напряжённости геомагнитного поля (рис. 1), градиента поля, а также магнитных свойств веществ.
Рис. 1, Схема кварцевого магнитометра для измерения вертикальной составляющей (Z) напряжённости геомагнитного поля: 1 - оптическая система зрительной трубы; 2 -оборотная призма для совмещения шкалы 9 с полем зрения; 3 - магниточувствительная система (постоянный магнит на кварцевой растяжке 5); 4 - зеркало; 6 - магнит для частичной компенсации геомагнитного поля (изменения диапазона прибора); 7 - кварцевая рамка; 8 -измерительный магнит. Магниточувствительную систему приводят в горизонтальное положение, воздействуя измерительным магнитом. По углу поворота магнита 8 судят о величине Z-компонен-ты. 10 - оптическая система для освещения шкалы.
Электрические М. основаны на сравнении Низм с полем эталонного соленоида Н = kI, где k - постоянная соленоида, определяемая из геометрич. и конструктивных его параметров, I - измеряемый ток. Электромагнитные М. состоят из компаратора для измерения размеров соленоида и обмотки, теодолита для точной ориентации оси соленоида по направлению измеряемой компоненты поля, потенциометрич. системы для измерения тока I и чувствительного датчика - индикатора равенства полей. Чувствительность М. этого типа ~1 мкэ, осн. область применения - измерение горизонтальной и вертикальной составляющих геомагнитного поля.
Индукционные М. основаны на явлении электромагнитной индукции- возникновении эдс в измерительной катушке при изменении проходящего сквозь её контур магнитного потока Ф. Изменение потока ДФ в катушке может быть связано: а) с изменением величины или направления измеряемого поля во времени (примеры - индукционные вариометры, флюксметры). Простейший флюксметр (веберметр) представляет собой баллистич. гальванометр, действующий в сильно переуспокоенном режиме (G~10-4вб/деление); широко применяются магнитоэлектрич. веберметры с G ~ ~ 10-6 еб/деление, фотоэлектрич. веберметры с G ~10-8вб/деление и др. (подробнее см. Флюксметр); б) с периодич. изменением положения (вращением, колебанием) измерит, катушки в измеряемом поле (рис. 2); простейшие тесламетры с катушкой на валу синхронного двигателя обладают G ~ 10-4 тл. У наиболее чувствительных вибрационных М. G ~ 0,1-1 нтл; в) с изменением магнитного сопротивления измерит, катушки, что достигается периодич. изменением магнитной проницаемости пермаллоевого сердечника (он периодически намагничивается до насыщения вспомогат. переменным полем возбуждения); действующие по этому принципу феррозондовые М. имеют G ~ 0,2-1 нтл (см. Феррозонд). Индукционные М. применяются для измерения земного и космич. магнитных полей, технич. полей, в магнитобиологии и т. д.
Рис. 2. Блок-схема и конструкция преобразователя вибрационного тесламетра: 1 - измерительная катушка, укреплённая на торце пьезокристалла 2 (вибратора); 3 - зажим для крепления пьезокристалла; 4 - усилитель сигнала; сигнал детектируется и измеряется прибором магнитоэлектрической системы 5; 6 - генератор электромагнитных колебаний; 7 - источник питания.
Квантовые М.- приборы, основанные на ядерном магнитном резонансе, электронном парамагнитном резонансе, свободной прецессии магнитных моментов ядер или электронов во внешнем магнитном поле и др. квантовых эффектах. Для наблюдения зависимости частоты w прецессии магнитных моментов микрочастиц от напряжённости Низм измеряемого поля (w = у * Низм, где у - магнитомеханическое отношение) необходимо создать макроскопич. магнитный момент ансамбля микрочастиц (ядер или электронов). В зависимости от способа создания макроскопич. магнитного момента и метода детектирования сигнала различают: протонные М. (свободной прецессии, с динамич. поляризацией и с синхронной поляризацией), резонансные М. (электронные и ядерные), М. с оптич. накачкой и др. (подробнее см. в ст. Квантовый магнитометр). Квантовые М. применяются для измерения напряжённости слабых магнитных полей (в т. ч. геомагнитного и магнитного поля в космич. пространстве), в геологоразведке, в магнето-химии (G до 10-s-10-7нтл). Значит, меньшую чувствительность (G~ 10-5 тл) имеют квантовые М. для измерения сильных магнитных полей.
Сверхпроводящие квантовые М. основаны на квантовых эффектах в сверхпроводниках: выталкивании магнитного поля из сверхпроводника (см. Мейснера эффект), квантовании магнитного потока в сверхпроводнике, на зависимости от Низм критич. тока контакта двух сверхпроводников (см. Джозефсона эффект). Сверхпроводящими М. измеряют компоненты геомагнитного поля, они нашли применение в биофизике, магнетохимии и т. д. Чувствительность сверхпроводящих М. достигает ~10-5нтл (подробнее см. Сверхпроводящие магнитометры).
Гальваномагнитные М. основаны на явлении искривления траектории электрич. зарядов, движущихся в магнитном поле Низм, под действием Лоренца силы (см. Гальваномагнитные явления). К этой группе М. относятся: М. на Холла эффекте (возникновении между гранями проводящей пластинки разности потенциалов, пропорциональной протекающему току и Низм); М. на эффекте Гаусса (изменении сопротивления проводника в поперечном магнитном поле Низм); на явлении падения анодного тока в вакуумных магнетронах и электроннолучевых трубках (вызванного отклонением электронов в магнитном поле) и др. На эффекте Холла основано действие различного рода тесламетров для измерения постоянных, переменных и импульсных магнитных полей (чувствительностью 10-4-10-5тл, рис. 3); градиентометров и приборов для исследования магнитных свойств материалов. Чувствительность тесламетров, работающих на основе эффекта Гаусса, достигает 10 мкв/тл; чувствительность электронно-вакуумных М. ~30 нтл.
Для измерения напряжённости и изучения топологии магнитного поля в различных средах нашли применение М., основанные на вращении плоскости поляризации света в магнитном поле или поле намагниченного образца (см. Фарадея эффект, Керра эффект), на изменении длины намагниченного стержня под действием приложенного поля (см. Магнитострикция) и др. М. различных принципов действия и чувствительности широко применяются в геофизике, физике космоса, ядерной физике, магнетохимии, биофизике, дефектоскопии и в качестве элементов автоматики и средств управления.
Рис. 3. Принципиальная схема тесламет" ра, основанного на эффекте Холла (компенсационного типа): E1 и Е2 - источники постоянного тока; rt и r2 - резисторы; G - гальванометр, тА - миллиамперметр; ПХ - преобразователь Холла (полупроводниковая пластинка). Эдс Холла компенсируется падением напряжения на части калиброванного сопротивления r2, через которое протекает постоянный ток.
Лит.: Яновский Б. М., Земной магнетизм, [т. 2, 2 изд.], Л., 1963; Чечурина Е. Н., Приборы для измерения магнитных величин, М., 1969; Померанцев Н. М., Рыжков В. М., Скрой-кий Г. В., физические основы квантовой магнитометрии, М., 1972; Instrumenten und Massenmethoden, в кн.: Geomagnetismus und Aeronomie, Bd 2, В., 1960; Communications presentees an colloque international champs magnetiques faibles d'lnteret geophysique et spatial, Paris, 20-23 mai 1969, "Revue de physique appliquee", 1970, t. 5, № 3. Ш. Ш. Долгинов.
МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ, гиромагнитные явления, группа явлений, обусловленных взаимосвязью магнитного и механич. моментов микрочастиц - носителей магнетизма. Любая микрочастица, обладающая определённым моментом количества движения (электрон, протон, нейтрон, атомное ядро, атом), имеет также и определённый магнитный момент. Благодаря этому увеличение момента количества движения системы микрочастиц - физич. тела, образца - приводит к возникновению у образца дополнит, магнитного момента и, наоборот, при намагничивании образец приобретает дополнит, механич. момент.
Возникновение магнитного момента (намагниченности) в ферромагнитных образцах при их вращении было обнаружено в 1909 С. Барнеттом (см. Барнетта эффект). Обратный эффект - поворот свободно подвешенного ферромагнитного образца при его намагничивании во внешнем магнитном поле - открыт в 1915 в опытах А. Эйнштейна и В. де Хааза (см. Эйнштейна-де Хааза эффект).
М. я. позволяют определить отношение магнитного момента атома к его полному механич. моменту (т. н. гиромагнитное или магнитомеханическое отношение) и сделать заключение о природе носителей магнетизма в различных веществах. Так было установлено, что в 3 d-металлах (Fe, Co, Ni) магнитный момент обусловлен спиновыми моментами электронов (см. Спин). В др. веществах (напр., редкоземельных металлах) магнитный момент создаётся как спиновыми, так и орбитальными моментами электронов.
В связи с созданием новых, в первую очередь резонансных, методов исследования магнетизма (см. Магнитный резонанс) интерес к М. я. в значит, степени уменьшился.
Лит.: Д о р ф и а н Я. Г., Магнитные свойства и строение вещества, М., 1955; В о не о в с к и и С. В., Магнетизм, М., 1971; Scott G., Review of gyromaSnetic ratio experiments, "Reviews of Modern Physics", 1962, v. 34, № 1, p. 102. P. 3. Левитин.
МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ, гиромагнитное отношение, отношение магнитного момента элементарных частиц (и состоящих из них систем - атомов, молекул, атомных ядер и т. д.) к их моменту количества движения (механическому моменту). Для каждой элементарной частицы, обладающей отличным от нуля ме-ханич. моментом - спином, М. о. имеет определённое значение. Значения М. о. для различных состояний атомной системы определяются по формуле у = gуо, где yо - единица М. о., g - Ланде множитель. В этом случае за единицу М. о. принимают его величину для орбитального движения электрона в атоме: -е/2тес, где е - величина элементарного электрического заряда, те - масса электрона, с - скорость света. В случае ядер за единицу М. о. принимают аналогичную величину для протона в ядре: е/2mрс (тр - масса протона).
Величина М. о. определяет действие магнитного поля на систему, обладающую магнитным моментом. Согласно клас-сич. теории, магнитный момент во внешнем магнитном поле напряжённости Н совершает прецессию - равномерно вращается вокруг направления Н, сохраняя определённый угол наклона, с угловой скоростью w = - у * Н. В частном случае, когда магнитный момент обусловлен орбитальным движением электронов, получается Лармора прецессия. Согласно квантовой теории, масштаб магнитного расщепления уровней энергии в магнитном поле (см. Зеемана эффект) определяется М. о.; он равен уhН = gуоhН (h - Планка постоянная). М. А. Елъяшевич.
МАГНИТООПТИКА, магнетооптика, раздел физики, в к-ром изучаются изменения оптич. свойств сред под действием магнитного поля и обусловливающие эти изменения особенности взаимодействия оптического излучения (света) с помещённым в поле веществом.
Магнитное поле, как и всякое векторное поле, выделяет в пространстве определённое направление; поле в среде придаёт этой среде дополнит, анизотропию, в частности оптическую анизотропию. (Своеобразие симметрии, к-рой обладает магнитное поле, заключается в том, что его напряжённость Н и магнитная индукция В - не просто векторы, но осевые векторы.) Энергия атома (молекулы, иона) среды начинает зависеть от взаимного направления поля и магнитного момента атома; в результате уровни энергии атома расщепляются (иначе гово-
рят, что поле снимает вырождение уровней). Соответственно, расщепляются спектральные линии оптич. переходов между уровнями (см. также Атом, Излучение, Молекула). В этом состоит один из эффектов М.- Зеемана эффект. Поляризация зеемановских компонент ("отщеплённых" линий) различна (см. Поляризация света), поэтому в веществе, помещённом в магнитное поле, поглощение таких же компонент проходящего света (обратный эффект Зеемана) различно в зависимости от состояния их поляризации. Так, при распространении монохроматического света вдоль поля (продольном эффекте Зеемана) его право- и левоциркулярно поляризованные составляющие поглощаются по-разному (т. н. магнитный круговой дихроиз м), а при распространении света поперёк поля (поперечном эффекте Зеемана) имеет место магнитный линейный дихроизм, т. е. разное поглощение составляющих, линейно-поляризованных параллельно и перпендикулярно магнитному полю. Эти поляризационные эффекты проявляют сложную зависимость от длины волны излучения (сложный спектральный ход), знание к-рой позволяет определить величину и характер зеемановского расщепления в тех случаях, когда оно много меньше ширины спектральных линий. (Аналогичные эффекты наблюдаются в люминесценции. )
Расщепление спектральных линий влечёт за собой дополнит, расщепление дисперсионных кривых, характеризующих зависимость показателя преломления среды от длины волны излучения (ем. Дисперсия света, Преломление света). В результате при продольном (по полю) распространении показатели преломления для света с правой и левой круговыми поляризациями становятся различными (магнитное циркулярное двойное лучепреломление), а линейно-поляризованный монохроматич. свет, проходя через среду, испытывает вращение плоскости поляризации. Последнее явление наз. Фарадея эффектом. Вблизи линии поглощения ("скачка" на дисперсионной кривой) фа-радеевское вращение проявляет характерную немонотонную зависимость от длины волны - эффект Макалузо - Корбино. При поперечном относительно магнитного поля распространении света различие показателей преломления для линейных поляризаций приводит к линейному магнитному двойному лучепреломлению, известному как Коттона - Мутона эффект (или эффект Фохта).
Изучение и использование всех этих эффектов входит в круг проблем совр. М.
Оптич. анизотропия среды в магнитном поле проявляется также и при отражении света от её поверхности. При таком отражении происходит изменение поляризации отражённого света, характер и степень к-рого зависят от взаимного расположения поверхности, плоскости поляризации падающего света и вектора намагниченности. Этот эффект наблюдается в первую очередь для ферромагнетиков и носит назв. магнитооптич. Керра эффекта.
М. твёрдого тела интенсивно развивалась в 60-70-е гг. 20 в. Особенно это относится к М. полупроводников и таких магнитоупорядоченных кристаллов, как ферриты и антиферромагнетики.
Одно из осн. магнитооптич. явлений в полупроводниках состоит в появлении (при помещении их в магнитное поле) дискретного спектра поглощения оптич. излучения за краем сплошного поглощения, соответствующего оптич. переходу между зоной проводимости и валентной зоной (см. Полупроводники, Твёрдое тело). Эти т. н. осцилляции коэфф. поглощения, или осцилляции магнитопоглощения, обусловлены специфич. "расщеплением" в магнитном поле указанных зон на системы подзон - подзон Ландау. Оптич. переходы между подзонами и ответственны за дискретные линии поглощения. Возникновение подзон Ландау вызвано тем, что электроны проводимости и дырки в магнитном поле начинают совершать орбитальные движения в плоскости, перпендикулярной полю. Энергия такого движения может изменяться лишь скачкообразно (дискретно) - отсюда дискретность оптич. переходов. Эффект осцилляции магнитопоглощения широко используется для определения параметров зонной структуры полупроводников. С ним связаны и т. н. междузонные эффекты Фарадея и Фохта в полупроводниках.
Подзоны Ландау, в свою очередь, расщепляются в магнитном поле вследствие того, что электрон обладает собственным моментом количества движения - спином. При определённых условиях наблюдается вынужденное рассеяние света на электронах в полупроводнике с переворотом спина относительно магнитного поля. При таком процессе энергия рассеиваемого фотона изменяется на величину спинового расщепления подзоны, к-рое для нек-рых полупроводников весьма велико. На этом эффекте основано плавное изменение частоты излучения мощных лазеров и создан светосильный инфракрасный спектрометр сверхвысокого разрешения.
Большой раздел М. полупроводников составляет изучение зеемановского расщепления уровней энергии мелких водородоподобных примесей и экситонов (см. также Квазичастицы). Наблюдение магнитопоглощения и отражения инфракрасного излучения в узкозонных полупроводниках позволяет исследовать коллективные колебания электронной плазмы (см. Плазма твёрдых тел) и её взаимодействие с фононами.
В прозрачных ферритах и антиферромагнетиках магнитооптич. методы применяют для изучения спектра спиновых волн, экситонов, примесных уровней энергии и пр. В отличие от диамагнетиков и парамагнетиков, но взаимодействии света с магнитоупорядоченными средами гл. роль играют не внешние поля, а внутренние магнитные поля этих сред (их напряжённости достигают 105 - 106 э), к-рые определяют спонтанную намагниченность (подрешёток или кристалла в целом) и её ориентацию в кристалле. Магнитооптич. свойства прозрачных ферритов и антиферромагнетиков могут быть использованы в системах управления лазерным лучом (напр., для создания модуляторов света; см. Модуляция света) и для оптич. записи и считывания информации, особенно в электронно-вычислительных машинах.
Создание лазеров привело к обнаружению новых магнитооптич. эффектов, проявляющихся при больших интенсивно-стях светового потока. Показано, в частнести, что поляризованный по кругу свет, проходя через прозрачную среду, действует как эффективное магнитное поле и вызывает появление намагниченности среды (т. н. обратный эффект Фарадея).
В тесной связи с магнитооптич. явлениями находятся явления оптич. ориентации атомов, спинов электронов и ядер в кристаллах, циклотронный резонанс, электронный парамагнитный резонанс и др. Магнитооптич. методы используются при исследовании квантовых состояний, ответственных за оптич. переходы, физико-химич. структуры вещества, взаимодействий между атомами, молекулами и ионами в основном и возбуждённом состояниях, электронной структуры металлов и полупроводников, фазовых переходов и пр.
Лит.: Борн М., Оптика, пер. с нем., Хар., 1937; Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Старостин Н. В., ФеофиловП.П., Магнитная циркулярная анизотропия в кристаллах, "Успехи физических наук", 1969, т. 97, в. 4; Smith S. D., Magneto-Optics in crystals, в кн.: Encyclopedia of Physics (Handbuch der Physik), v. 25, pt. 2a, В. -[а. о.], 1967. В. С. Запасский, Б. П. Захарченя.
МАГНИТОПРИВОД, компонент магнитной цепи, предназначенный для локализации потока магнитной индукции. Для этого М. изготавливают из материалов с высокой магнитной проницаемостью. М. являются сердечники электромагнитов, трансформаторов, электромагнитных реле, механизмов электроизмерит. приборов, статоров и роторов электрич. машин и др. Материал и конструктивное оформление определяются назначением и условиями работы устройства.
МАГНИТОРАДИОЛА, радиотехнический аппарат бытового назначения, конструктивно объединяющий радиоприёмник, магнитофон и электропроигрыватель грампластинок. Преимущество такого объединения заключается в использовании в аппарате общих узлов: усилителя звуковых частот, выпрямителя переменного тока и громкоговорителей при всех видах работы, что упрощает и удешевляет аппарат. Пром-стью СССР в нач. 70-х гг. 20 в. выпускаются М. "Романтика-103", "Харьков-63" и др.
МАГНИТОРЕЗИСТИВНЫЙ ЭФФЕКТ, то же, что магнетосопротивление.
МАГНИТОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ, магнитное поле, созданное постоянными магнитами (неподвижными магнитными зарядами) и постоянными электрическими токами. В электротехнике для расчёта М. п. применяют формулы, аналогичные формулам электростатики.
МАГНИТОСТРИКЦИОННОЕ БУРЕНИЕ, разновидность ударно-вращат. бурения, в к-ром для разрушения горной породы применяется звуковой магнитострикц. вибратор.
МАГНИТОСТРИКЦИОННЫЕ МАТЕРИАЛЫ, магнитно-мягкие материалы, у к-рых достаточно велик эффект магнитострикции. М. м. применяют в качестве преобразователей электромагнитной энергии в др. виды (напр., в механическую), для датчиков давления и т. п. (см. Магнитострикционный преобразователь, Магнитоупругий датчик). К М. м. относятся: никель, сплавы Fe - А1 (алфер), Fe - Ni (пермаллой), Со - Ni, Fe - Со, Go - Fe - V (пермендюр) и др.; ряд ферритов (СоFе2O4, NiFe2O4 и др.), нек-рые редкоземельные металлы, их сплавы и соединения. Никель обладает хорошими магнитострикционными, механич. и антикоррозионными свойствами; пермендюр имеет большие значения магнитострикции насыщения Ls и намагниченности; ферриты обладают высокими удельными электросопротивлением и коррозийной стойкостью, кроме того, ферриты - самые дешёвые М. м. См. также Магнитные материалы.
Основные характеристики важнейших магнитострикционных материалов
Марка материала
Состав, % (по массе)
Uа
Ur
а*10-5, дин/ гс*см2
B-105, гс*см2 /дин
k
Ls*106
Никель
99,9Ni
200
50
16
61
0,30
-35
Co-Ni
18Со, ост. Ni
1000
200
19
127
0,35
-25
Пермендюр
49Со, 2V, ост. Fe
600
80
11
83
0,30
65
Ю14 (алфер)
14А1, ост. Fe
1000
250
8
65
0,24
50
Ni- Со феррит
NiO0,98Co00,02*Fe2O3
70
70
20
58
0,28
-25
Примечание. 1 дин/гс*см2 = 103 н/тл*м2 и 1 гс*см2/дин =10-3 тл*м2/н
В табл. U0 и Ur - начальная и обратимая магнитные проницаемости М. м.;
- магнитострикционная постоянная, характеризующая зависимость механич. напряжения от магнитной индукции В в образце при его неизменной
деформации чувствительность М. м. к напряжению в неизменном магнитном поле Н; k - коэфф. магнитомеханич. связи, существенный для ультразвуковых магнитострикц. излучателей (отношение преобразованной излучателем механич. энергии к подводимой электромагнитной энергии).
Лит.: Туричин А. М., Электрические измерения неэлектрических величин, 4 изд., М.- Л., 1966; Гершгал Д. А., Фридман В. М., Ультразвуковая аппаратура, М. - Л., 1961; Редкоземельные ферромагнетики и антиферромагнетпкн, М., 1965.
МАГНИТОСТРИКЦИОННЫЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ, электромеханич. или электроакустич. преобразователь, в к-ром энергия магнитного поля преобразуется в энергию механич. колебаний и наоборот благодаря обратимому эффекту магнитострикции. Применяется как излучатель или приёмник ультразвука, при измерениях вибраций различных конструкций и сооружений, в фильтрах и стабилизаторах электро- и радиотехнич. устройств. М. п. представляет собой сердечник из магнитострикц. материала (никель, спец. сплавы, ферриты и др.) с обмоткой. Преобразующим элементом является сам сердечник, в к-ром относит, удлинение при намагничивании достигает значений дельта l/l = 10-3 - 10-3, где l - длина, дельта l - приращение длины сердечника при его намагничивании. При частотах 10-100 кгц наиболее рационально применять М. п. из металлич. материалов, обладающих более высокими механич. прочностью и индукцией насыщения. М. п. гидроакустич. и ультразвуковых пром. установок чаще всего имеют стержневую или кольцевую форму, иногда выполняются в виде тонкостенных трубок, колеблющихся по длине; звук излучается или принимается торцевыми поверхностями магнитопровода.
МАГНИТОСТРИКЦИЯ (от магнит и лат. strictio - сжатие, натягивание), изменение формы и размеров тела при намагничивании. Явление М. было открыто Дж. Джоулем в 1842. В ферро- и ферри-магнетиках (Fe, Ni, Co, Gd, Tb и др., ряде сплавов, ферритах) М. достигает значит, величины (относит, удлинение дельта l/l~10-6-10-2). В антиферромагнетиках, парамагнетиках и диамагнетиках М. очень мала.
Обратное по отношению к М. явление- изменение намагниченности ферромагнитного образца при деформации - наз. магнитоупругим эффектом, иногда - Виллари эффектом.
[1514-1.jpg]
В совр. теории магнетизма М. рассматривают как результат проявления осн. типов взаимодействий в ферромагнитных телах: электрич. обменного взаимодействия и магнитного взаимодействия (см. Ферромагнетизм). В соответствии с этим возможны 2 вида различных по природе магнитострикционных деформаций кристаллпч. решётки: за счёт изменения магнитных сил (диполь-дипольных и спин-орбитальных) и за счёт изменения обменных сил.
При намагничивании ферро- и ферримагнетиков магнитные силы действуют в интервале полей от 0 до поля напряжённостью Hs, в к-ром образец достигает технич. магнитного насыщения Is. Намагничивание в этом интервале полей обусловлено процессами смещения границ между доменами и вращения магнитных моментов доменов. Оба эти процесса изменяют энергетич. состояние кристаллич. решётки, что проявляется в изменении равновесных расстояний между её узлами. В результате атомы смещаются, происходит магнитострикционная деформация решётки. М. этого вида носит анизотропный характер (зависит от направления и величины намагниченности J) и проявляется в основном в изменении формы кристалла почти без изменения его объёма (линейная М.). Для расчёта линейной М. существуют полуэмпирич. формулы. Так, М. ферромагнитных кристаллов кубич. симметрии, намагниченных до насыщения, рассчитывается по формуле:
[1514-2.jpg]
где si, sj и Bi, Bj - направляющие косинусы соответственно вектора Js и направления измерения относительно рёбер куба, a1 и a2 - константы анизотропии М., численно равные
[1514-3.jpg]
[1514-4.jpg]
макс, линейные М. соответственно в направлении ребра и диагонали ячейки кристалла. Величину Лs = (дельта l/l)s наз. М. насыщения или магнитострикционной постоянной.
М., обусловленная обменными силами, в ферромагнетиках наблюдается в области намагничивания выше технич. насыщения, где магнитные моменты доменов полностью ориентированы в направлении поля и происходит только рост абс. величины JS, (парапроцесс, или истинное намагничивание). М. за счёт обменных сил в кубич. кристаллах изотропна, т. е. проявляется в изменении объёма тела. В гексагональных кристаллах (напр., гадолинии) эта М. анизотропна. М. за счёт парапроцесса в большинстве ферромагнетиков при комнатных темп-рах мала, она мала и вблизи точки Кюри, где парапроцесс почти полностью определяет ферромагнитные свойства вещества. Однако в нек-рых сплавах с малым коэфф. теплового расширения (инварных магнитных сплавах) М. велика [в магнитных полях ~8*104а/м (103 э) отношение дельта V/V ~ 10-5]. Значительная по величине М. парапроцесса возникает также в ферритах при разрушении или создании магнитным полем неколлинеарных магнитных структур.
М. относится к т. н. чётным магнитным эффектам, т. к. она не зависит от знака магнитного поля. Экспериментально больше всего изучалась М. в поликристаллич. ферромагнетиках. Обычно измеряется относит, удлинение образца в направлении поля (продольная М.) или перпендикулярно направлению поля (поперечная М.). Для металлов и большинства сплавов продольная и поперечная М. в области полей технич. намагничивания имеют разные знаки, причём величина поперечной М. меньше, чем продольной, а в области парапроцесса эти величины одинаковы (рис. 1). Для большинства ферритов как продольная, так и поперечная М. отрицательны; причина этого ещё не ясна. Величина, знак и графич. ход зависимости М. от напряжённости поля и намагниченности зависят от структурных особенностей образца (кристаллографич. текстуры, примесей посторонних элементов, термич. и холодной обработки). У Fe (рис. 2) продольная М. в слабом магнитном поле положительна (удлинение тела), а в более сильном поле - отрицательна (укорочение тела). Для Ni при всех значениях поля продольная М. отрицательна. Сложный характер М. в поликристаллич. образцах ферромагнетиков определяется особенностями анизотропии М. в кристаллах соответствующего металла, Большинство сплавов Fe - Ni, Fe - Со, Fe - Pt и др. имеют положит, знак продольной М.: дельта l/l ~(1-10)*10-5. Наибольшей продольной М обладают сплавы Fe - Pt, Fe - Pd, Fe - Co, Mn - Sb, Mn - Cu - Bi, Fe - Rh. Среди ферритов наибольшая М. у CoFe2O4, TbsFesO^, Dy3Fe5O12: дельта l/l~(2-25)*10-4. Рекордно высока М. у некоторых редкоземельных металлов, их сплавов и соединений, напр, у Тb и Dy, у TbFe2 и DyFe2: дельта l/l ~ 10-3-10-2 (в зависимости от величины приложенного поля). М. примерно такого же порядка обнаружена у ряда соединений урана (U3AS4, U3P4 и др.).
Рис. 1. Продольная (кривая I) и поперечная (кривая II) магнитострикция сплава Ni (36%)-Fe (64%). В слабых полях они имеют разные знаки, в сильных - при парапротдессе - одинаковый знак (здесь магнитострикция носит объёмный характер).
Рис. 2. Зависимость продольной магни-тострикщт ряда поликристаллических металлов, сплавов и соединений от напряжённости магнитного поля.
М. в области технич. намагничивания обнаруживает явление гистерезиса (рис. 3). На М. в сильной степени влияют также темп-pa, упругие напряжения и даже характер размагничивания, к-рому подвергался образец перед измерением.
Всестороннее изучение М. прежде всего способствует выяснению физич. природы сил, к-рые определяют ферри-, антиферро- и ферромагнитное поведение вещества. Исследование М., особенно в области технич. намагничивания, играет также большую роль при изысканиях новых магнитных материалов; напр., отмечено, что высокая магнитная проницаемость сплавов типа пермаллоя связана с тем, что в них мала М. (наряду с малым значением константы магнитной анизотропии).
С магнитострикц. эффектами связаны аномалии теплового расширения ферро-, ферри- и антиферромагнитных тел. Эти аномалии объясняются тем, что магнитострикц. деформации, вызываемые обменными (а в общем случае и магнитными) силами в решётке, проявляются не только при помещении указанных тел в магнитное поле, но также при нагревании их в отсутствии поля (термострикция). Изменение объёма тел вследствие термострикции особенно значительно при магнитных фазовых переходах (в точках Кюри и Нееля, при темп-ре перехода коллинеарной магнитной структуры в неколлинеарную и др.). Наложение этих изменений объёма на обычное тепловое расширение (обусловленное тепловыми колебаниями атомов в решётке) иногда приводит к аномально малому значению коэфф. теплового расширения у нек-рых материалов. Экспериментально доказано, напр., что малое тепловое расширение сплавов типа инвар объясняется влиянием возникающих при нагреве отрицат. магнитострикц. деформаций, к-рые почти полностью компенсируют "нормальное" тепловое расширение таких сплавов.
Рис. 3. Магни-тострикционный гистерезис железа, обусловленный его магнитным гистерезисом.
С М. связаны различные аномалии упругости в ферро-, ферри- и антиферромагнетиках. Резкие аномалии модулей упругости и внутр. трения, наблюдаемые в указанных веществах в районе точек Кюри и Нееля и др. фазовых магнитных переходов, обязаны влиянию М., возникающей при нагреве. Кроме того, при воздействии на ферро- и ферримагнитные тела упругих напряжений в них даже при отсутствии внешнего магнитного поля происходит перераспределение магнитных моментов доменов (в общем случае изменяется и абс. величина самопроизвольной намагниченности домена). Эти процессы сопровождаются дополнит, деформацией тела магнитострикц. природы - механострикцией, к-рая приводит к отклонениям от закона Гука. В не-посредств. связи с механострикцией находится явление изменения под влиянием магнитного поля модуля упругости Е ферромагнитных металлов (E-эффект).
Для измерения М. наибольшее распространение получили установки, работающие по принципу механооптич. рычага, позволяющие наблюдать относит, изменения длины образца до 10~6. Ещё большую чувствительность дают радиотехнич. и интерференц. методы. Получил распространение также метод проволочных датчиков, в к-ром на образец наклеивают проволочку, включённую в одно из плечей моста измерительного. Изменение длины проволочки и её электрич. сопротивления при магнитострикц. изменении размеров образца с высокой точностью фиксируется электроизмерит. прибором.
М. нашла широкое применение в технике. На явлении М. основано действие магнитострикц. преобразователей (датчиков) и реле, излучателей и приёмников ультразвука, фильтров и стабилизаторов частоты в радиотехнич. устройствах, магнитострикц. линий задержки и т. д.
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Белов К. П., Упругие, тепловые и электрические явления в ферромагнетиках, 2 изд., М.- Л., 1957; Бозорт Р., ферромагнетизм, пер. с англ., М., 1956; Редкоземельные ферромагнетики и ан-тиферромагнетикн, М., 1965; Ультразвуковые преобразователи, пер. с англ., под ред. И. П. Голяминой, М., 1972. К. П. Белов.
1511.htm
ЛЯПУНОВА ТЕОРЕМА в теории вероятностей, теорема, устанавливающая нек-рые весьма общие достаточные условия для сходимости распределения сумм независимых случайных величин к нормальному закону. Сформулирована и доказана А. М. Ляпуновым в 1901. Л. т. завершает исследования П. Л. Чебышева, А. А. Маркова (старшего) и самого А. М. Ляпунова в этом основном для всей теории вероятностей направлении. Точная формулировка Л. т. такова: пусть независимые случайные величины X1,..., Хn, . . . имеют конечные математические ожидания ЕХk, дисперсии DXk и при б > 0 абсолютные моменты Е|Хk - ЕХk|2+б и пусь Вn =
[1510-1.jpg]
равномерно относительно всех значений х1 и х2 Ляпунов дал также оценку скорости сходимости в Л. т. В дальнейшем были установлены условия, расширяющие условие Ляпунова и являющиеся не только достаточными, но в нек-ром смысле необходимыми. См. Предельные теоремы теории вероятностей.
Лит.: Ляпунов А. М., Новая форма теоремы о пределе вероятности, Собр. соч., т. 1, М., 1954, с. 157; Бернштейн С. Н., Теория вероятностей, 4 изд., М.- Л., 1946, с. 275. А. В. Прохоров.
ПЛАТИНОВЫЕ РУДЫ, природные минеральные образования, содержащие платиновые металлы (Pt, Pd, Ir, Rh, Os, Ru) в таких концентрациях, при к-рых их пром. использование технически возможно и экономически целесообразно. Значит, скопления П. р. в виде месторождений встречаются очень редко. Месторождения П. р. бывают коренные и россыпные, а по составу - собственно платиновые и комплексные (многие коренные месторождения медных и медно-никелевых сульфидных руд, россыпные месторождения золота с платиной, а также золота с осмистым иридием).
Платиновые металлы распределены в пределах месторождений П. р. неравномерно. Их концентрации колеблются: в коренных собственно платиновых месторождениях от 2-5 г/т до единиц кг/т, в коренных комплексных - от десятых долей до сотен (изредка тысяч) г/га; в россыпных месторождениях -от десятков мг/м3 до сотен г/л3. Осн. форма нахождения платиновых металлов в руде - их собственные минералы, к-рых известно ок. 90. Чаще других встречаются поликсен, ферроплатина, платинистый иридий (см. Платина самородная), невьянскит, сысертскит (см. Осмистый иридий), звягинцевит, паоло-вит, фрудит, соболевскит, плюмбопалла-динит, сперрилит. Подчинённое значение имеет рассеянная форма нахождения платиновых металлов в П. р. в виде ничтожно малой примеси, заключённой в кри-сталлич. решётке рудных и породообразующих минералов.
Коренные месторождения П. р. представлены различными по форме телами платиноносных комплексных сульфидных и собственно платиновых хромитовых руд с массивной и вкрапленной текстурой. Эти рудные тела, генетически и пространственно тесно связанные с интрузивами основных и ультраосновных пород, имеют преим. магматич. происхождение. Коренные месторождения П. р. встречаются в платформенных и складчатых областях и всегда тяготеют к крупным разломам земной коры. Образование этих месторождений происходило на разных глубинах (от 0,5-1 до 3-5 км от дневной поверхности) и в разные геол. эпохи (от докембрия до мезозоя). Комплексные месторождения медно-никелевых сульфидных П. р. занимают ведущее положение среди сырьевых источников платиновых металлов. Площадь этих месторождений достигает десятки км2при мощности пром. рудных зон - многие десятки м. Их платиновое оруденение ассоциирует с телами сплошных и вкрапленных медно-никелевых сульфидных руд сложнодифференцированных интрузивов габбро-долеритов (месторождения Норильского рудного района в СССР, Инсизва в ЮАР), стратиформных интрузий габбро-норитов с гипербазитами (месторождения горизонта Меренского в Бушвелдском комплексе ЮАР и Мон-чегорское в СССР), расслоенных массивов норитов и гранодиоритов (Садбери медно-никелевые месторождения в Канаде). Осн. рудными минералами П. р. являются пирротин, халькопирит, пент-ландит, кубанит. Гл. металлы платиновой группы медно-никелевых П. р.-платина и превалирующий над ней палладий (Pd : Pt от 3 : 1 и выше). Содержание в руде остальных платиновых металлов (Rh, Ir, Ru, Os) в десятки и сотни раз меньше количества Pd и Pt. В медно-никелевых сульфидных рудах находятся многочисл. минералы платиновых металлов, гл. обр. это - интер-металлич. соединения Pd и Pt с Bi, Sn, Те, As, Pb, Sb, твёрдые растворы Sn и Pb в Pd и Pt, а также Fe в Pt, ap-сениды и сульфиды Pd и Pt.
Россыпные месторождения П. р. представлены гл. обр. мезозойскими и кайнозойскими элювиально-аллювиальными и аллювиальными россыпями платины и осмистого иридия. Пром. россыпи обнажаются на дневной поверхности (открытые россыпи) или скрыты под 10-30-м осадочной толщей (погребённые россыпи). Наиболее крупные из них прослежены на десятки км в длину, ширина их достигает сотен м, а мощность продуктивных металлоносных пластов до неск. м; образовались они в результате выветривания и разрушения платиноносных клинопироксенит-дунитовых и серпентин-гарцбургитовых массивов. Пром. россыпи известны как на платформах (Сибирской и Африканской), так и в эвгеосинклиналях на Урале, в Колумбии (область Чоко), на Аляске (залив Гудньюс) и др. Минералы платиновых металлов в россыпях нередко находятся в срастании друг с другом, а также с хромитами, оливинами и серпентинами.
Добыча П. р. ведётся открытым и подземным способами. Открытым способом разрабатывается большинство россыпных и часть коренных месторождений. При разработке россыпей широко используются драги и средства гидромеханизации. Подземный способ добычи является основным при разработке коренных месторождении; иногда он используется для отработки богатых погребённых россыпей.
В результате мокрого обогащения металлоносных песков и хромитовых П. р. получают шлих "сырой" платины - платиновый концентрат с 70-90% минералов платиновых металлов, а в остальном состоящий из хромитов, форстеритов, серпентинов и др. Такой платиновый концентрат отправляется на аффинаж. Обогащение комплексных сульфидных П. р. осуществляется флотацией с последующей многооперационной пирометаллургия., электрохим. и хим. переработкой.
Гл. страны, добывающие П. р.,-СССР, ЮАР и Канада. Мировые запасы платиновых металлов (без СССР) оцениваются ок. 7000 т (1972), в т. ч. ЮАР -6200 т, Канады - ок. 500 т, Колумбии -155 т, США - 93 т. В 1972 было добыто платиновых металлов (в т): в ЮАР -45,2, Канаде - 12,4, Колумбии - 0,8, США - 0,5 (суммарная мировая добыча 59 т). Осн. пром. месторождениями П. р. являются: в ЮАР месторождения горизонта Меренского (Бушвелдский комплекс), в Канаде - Садбери (провинция Онтарио) и Томпсон-Уобоуден (Манитоба), в Колумбии - россыпи бассейна р. Чоко, в США - россыпи Аляски и сульфидные месторождения меди.
Лит.: Афанасьева Л. И., Металлы платиновой группы, в сб.: Минеральные ресурсы промышленно-развитых капиталистических и развивающихся стран, М., 1972; Разин Л. В., Месторождения платиновых металлов, в кн.: Рудные месторождения СССР, т. 3, М., 1974; Маслениц-кий И. Н., Чугаев Л. В., Металлургия благородных металлов, М., 1972.
Л. В. Разин.
ПЛАТИНОВЫЕ СПЛАВЫ, сплавы (обычно двойные) на основе платины, представляют собой, как правило, твёрдый раствор легирующего элемента в платине. Важнейшие легирующие элементы в П. с.- металлы VIII группы периодич. системы Менделеева Rh, Ir, Pel, Ru, Ni и Со, а- также Сu, W, Mo. П. с. характеризуются высокой темп-рой плавления, коррозионной стойкостью во многих агрессивных средах, в частности большим сопротивлением окислению при повышенных темп-pax, а также высокими механич. свойствами и износоустойчивостью. Нек-рые П. с. обладают катали-тич. действием (см. Катализ) в хим. реакциях окисления, гидрогенизации, изомеризации и др. Большинство П. с. хорошо поддаются обработке давлением; изделия из них могут быть получены ковкой, прокаткой, волочением и штамповкой.
П. с. применяют для изготовления термопар (5-40% Rh), разрывных и скользящих контактов (10-25% Rh или 5-15% Ru, или 5-30% Ir, или 10-20% Pd, или 5% Ni), деталей малогабаритных приборов ответств. назначения: потенциометров (4-8% W или 3-10% Сu, или 10-20% Ir, или 10% Ru, или 5-10% Мо), пружин и пружинящих элементов (25-30% Ir), постоянных магнитов (23% Со), а также высокотемпературных припоев (10-20% Pd). П. с. используются в качестве катализаторов в реакциях окисления аммиака в азотную кислоту и синтеза синильной кислоты из аммиака и метана (5-10% Rh или 3-5% Pd и 3-5% Rh), нерастворимых анодов (5% Ir или 20-50% Pd), материала для стеклоплавильных сосудов и фильер для произ-ва вискозного волокна (3-10% Rh), лабораторной посуды и аппаратуры (1-30 % Rh или 5% Ir, или 10% Ru) и нагревателей высокотемпературных печей (10-40% Rh).
И. А. Рогелъберг.
ПЛАТИНОТРОН [от греч. platyno -делаю шире, расширяю и (элек)трон], маг-нетронного типа прибор обратной волны для широкополосного усиления и генерирования электромагнитных колебаний СВЧ.
Рис. 1. Конструктивная схема платанотрона: 1 - ввод СВЧ энергии; 2 - связки замедляющей системы; 3 - полые резонаторы замедляющей системы; 4 -торцевой экран катода; 5 - пластины анодной структуры; 6 - катод; 7 -вывод СВЧ энергии; Е - источник анодного напряжения. Стрелкой показано направление (в резонаторах) вектора магнитной индукции В.
Изобретён в 1949 амер. инж. У. Брауном. Наиболее часто П. используют как усилитель и называют ампли-троном; П. вместе с дополнит, устройствами для создания положит, обратной связи, работающий как генератор, наз. стабилотроном. П. отличается от магнетрона тем, что его система резонаторов разомкнута (рис. 1). Однако электронный поток П. замкнут, и П. усиливает колебания лишь тех частот, при к-рых выполняется условие синхронизма между электромагнитным полем волны, бегущей вдоль системы резонаторов, и электронным потоком. Амплитудно-частотная характеристика П. в полосе рабочих частот почти равномерна, фазочастотная характеристика близка к линейной, а амплитудная характеристика (рис. 2) нелинейна.
Рис. 2. Зависимость выходной мощности и коэффициента усиления платинотрона от входной мощности при различных значениях мощности питания Р0.
П. применяют в передающих устройствах радиолокац. станций, систем связи, навигации и телеметрии для усиления частотно- или фазомодулированных сигналов на частотах от 0,5 до 10 Ггц. Пром-стью выпускаются П. на различные выходные мощности - от неск. кет до неск. десятков Мвт в импульсном режиме работы и от неск. десятков вт до 100 кет в непрерывном режиме. Полоса рабочих частот П. составляет ~ 10% от средней частоты при коэфф. усиления 7-17 дб. П. обладают высоким кпд - до 70-80% . В. И. Индык, О. И. Обрезан.
ПЛАТИОПС (Platyops), род крупных ископаемых земноводных надотряда ла-биринтодонтов. Жили в позднеперм-скую эпоху. Дл. ок. 1 м. Морда узкая длинная (как у гавиалового крокодила), расширенная на конце, где располагались крупные хватательные зубы. Ноздри отодвинуты далеко назад, к глазницам. Обитали в пресных водоёмах; питались рыбой. Известно 3 вида из Приуралья.
ПЛАТИФИЛЛИН, лекарств, препарат из группы холинолитических средств; алкалоид, содержащийся в крестовнике плосколистном (Senecio platyphylloides) и ромболистном, или широколистном (Senecio platyphyllus). По фармакологич. действию близок к атропину. Применяют в порошках и растворах при бронхиальной астме, спазмах мускулатуры органов брюшной полости и кровеносных сосудов, а также для расширения зрачков.
ПЛАТИ (франц. plateau, от plat - плоский), возвышенная равнина с ровной или волнистой слабо расчленённой поверхностью, ограниченная отчётливыми уступами от соседних равнинных пространств. Различают П.: структурные, сложенные горизонтально залегающими пластами горных пород; вулканические, или лавовые, в к-рых неровности прежнего рельефа бронированы залитой лавой; денудационные - поднятые денудационные равнины (пенеплены и абразионные равнины); нагорные - межгорные впадины, заполненные продуктами выветривания окружающих их горных хребтов.
Плато: 1 -структурное; 2-вулканическое; 3 - денудационное.
ПЛАТО (Plateau), науч. станция США в Вост. Антарктиде. Расположена в глубине материка, в зап. части Советского плато, на поверхности ледникового покрова (3624 м над ур. м.), в 1000 км от побережья моря Космонавтов. Действовала с февр. 1966 по янв. 1969. На станции велись аэрометеорологич., гляциологич. и геофизич. наблюдения. Служила базой для маршрутных исследований в прилегающих р-нах.
ПЛАТОБАЗАЛЬТ, базальт, слагающий обычно огромные по площади покровы тектонически устойчивых, не подвергавшихся складчатости областей. Предполагается, что состав П. наиболее полно отражает состав глубинных базальтовых магм.
ПЛАТО-БЕНУЭ, Бенуэ-Плато (Benue Plateau), штат в центре Нигерии, в басе. р. Бенуэ. Пл. 105,1 тыс. км2. Нас. 4,6 млн. чел. (1969), гл. обр. народности тив, фульбе, джункун. Адм. и основной экономич. центр - г. Джое.
В пределы штата входят большая часть долины р. Бенуэ и плато Джое. Климат экваториально-муссонный; влажный сезон продолжается 7 месяцев. Ср. месячные темп-ры от 20 °С (август) до 25 °С (март - апрель). Осадков 1000-1400 мм в год. Растительность - преим. саванна; на крайнем Ю.- лесосаванна.
В с. х-ве преобладают потребительские и мелкотоварные х-ва. Возделывают просо, сорго, арахис, хлопчатник, кукурузу, рис; на крайнем Ю.- масличную пальму, ямс; в долине р. Бенуэ - кунжут, имбирь и соевые бобы - на экспорт. На плато Джое и нагорье Адамава - животноводство. Добыча оловянной и ниобиевой руд (плато Джое). 3-ды: по выплавке олова, деревообр., молочный. Изготовление плетёных сумок и корзин, одежды, первичная обработка кож. сырья.
ПЛАТОВ Матвей Иванович [6(17).8. 1751, станица Старочеркасская, ныне Аксайского р-на Ростовской обл., -3(15). 1.1818, Новочеркасск], войсковой атаман Донского казачьего войска (с 1801), генерал от кавалерии (1809), граф (с 1812). Род. в семье войскового старшины. Начал службу с 13 лет. Участвовал в рус.-тур. войне 1768-74, был произведён главнокомандующим В. М. Долгоруковым в офицеры, командовал сотней, с 1771 - полком. В 1775 участвовал в подавлении Крестьянской войны под руководством Е. И. Пугачёва. В 1782-83 служил на Кубани и в Крыму под команд. А. В. Суворова. Во время рус.-тур. войны 1787-91 участвовал во взятии Очакова (1788) и штурме Измаила (1790), командуя колонной, а затем всем лев. крылом. С 1788 походный атаман войска Донского. В 1797 заподозрен Павлом I в заговоре, сослан в Кострому, а затем заключён в Петропавловскую крепость. В янв. 1801 освобождён и назначен гл. помощником войскового атамана Донского войска, а вскоре -войсковым атаманом. В 1806-07 участвовал в войне с Францией, в 1807-09 -с Турцией. Во время Отечеств, войны 1812 успешно командовал донским казачьим корпусом. Его смелые и решит, действия способствовали разгрому наполеоновских войск. Завоевал популярность как герой войны 1812. Участник кампаний 1813-14. В 1814 сопровождал Александра I в поездке в Великобрита* нию, где был торжественно встречен и получил диплом почётного доктора Оксфордского университета. В Новочеркасске П. поставлен памятник работы П. К. Клодта.
Платон.
ПЛАТОН (Platon) (428 или 427 до н. э., Афины,- 348 или 347, там же), древнегреческий философ. Род. в семье, имевшей аристократич. происхождение. Ок. 407 познакомился с Сократом и стал одним из его самых восторженных учеников. После смерти Сократа уехал в Мегару. По преданию, посетил Ки-рену и Египет. В 389 отправился в Юж. Италию и Сицилию, где общался с пифагорейцами. В Афинах П. основал собственную школу-Академию платоновскую. В 367 и 361 вновь посетил Сицилию (в 361 по приглашению правителя Сиракуз Дионисия Младшего, выразившего намерение проводить в своём гос-ве идеи П.); эта поездка, как и предыдущие попытки П. вступить в контакт с власть имущими, окончилась полным крахом. Остальную часть жизни П. провёл в Афинах, много писал, читал лекции.
Почти все сочинения П. написаны в форме диалогов (беседу в большей части ведёт Сократ), язык и композиция к-рых отличаются высокими художеств, достоинствами. К раннему периоду (приблизительно 90-е гг. 4 в. до н. э.) относятся диалоги: "Апология Сократа", "Критон", "Эвтифрон", "Лазет", "Лисий", "Хармид", "Протагор", 1-я кн. "Государства" (сократовский метод анализа отд. понятий, преобладание моральной проблематики); к переходному периоду (80-е гг.) - "Горгий", "Менон", "Эвтидем", "Кратил", "Гиппий меньший" и др. (зарождение учения об идеях, критика релятивизма софистов), к зрелому периоду (70-60-е гг.) - "Федон", "Пир", "Федр", II-X кн. "Государства" (учение об идеях), "Теэтет", "Парменид", "Софист", "Политик", "Филеб", "Тимей" и "Критий" (интерес к проблемам кон-структивно-логич. характера, теория познания, диалектика категорий и космоса и др.); к позднему периоду -"Законы" (50-е гг.).
Философия П. не изложена систематически в его произведениях, представляющихся совр. исследователю скорее обширной лабораторией мысли; систему П. приходится реконструировать. Важнейшей её частью является учение о трёх осн. онтологич. субстанциях (триаде): "едином", "уме" и "душе"; к нему примыкает учение о "космосе". Основой всякого бытия является, по П., "единое", к-рое само по себе лишено к.-л. признаков, не имеет частей, т. е. ни начала, ни конца, не занимает к.-л. пространства, не может двигаться, поскольку для движения необходимо изменение, т. е. множественность; к нему неприменимы признаки тождества, различия, подобия и т. д. О нём вообще ничего нельзя сказать, оно выше всякого бытия, ощущения и мышления. В этом источнике скрываются не только "идеи", или "эйдосы", вещей (т. е. их субстанциальные духовные первообразы и принципы, к-рым П. приписывает вневременную реальность), но и сами вещи, их становление.
Вторая субстанция - "ум" (нус) является, по П., бытийно-световым порождением "единого" - "блага". Ум имеет чистую и несмешанную природу; П. тщательно отграничивает его от всего материального, вещественного и становящегося: "ум" интуитивен и своим предметом имеет сущность вещей, но не их становление. Наконец, диалектич. концепция "ума" завершается космологич. концепцией. "Ум" есть мысленное родовое обобщение всех живых существ, живое существо, или сама жизнь, данная в предельной обобщённости, упорядоченности, совершенстве и красоте. Этот "ум" воплощён в "космосе", а именно в правильном и вечном движении неба.
Третья субстанция - "мировая душа" - объединяет у П. "ум" и телесный мир. Получая от "ума" законы своего движения, "душа" отличается от него своей вечной подвижностью; это - принцип самодвижения."Ум" бестелесен и бессмертен; "душа" объединяет его с телесным миром чем-то прекрасным, пропорциональным и гармоничным, будучи сама бессмертной, а также причастной истине и вечным идеям. Индивидуальная душа есть образ и истечение "мировой души". П. говорил о бессмертии или, вернее, о вечном возникновении также и тела вместе с "душой". Смерть тела есть переход его в др. состояние.
"Идеи" - это предельное обобщение, смысл, смысловая сущность вещей и самый принцип их осмысления. Они обладают не только логич., но и определённой художеств, структурой; им присуща собственная, идеальная материя, оформление к-рой и делает возможным понимать их эстетически. Прекрасное существует и в идеальном мире, это такое воплощение идеи, к-рое является пределом и смысловым предвосхищением всех возможных частичных её воплощений; это своего рода организм идеи или, точнее, идея как организм. Дальнейшее диалектич. развитие первообраза приводит к уму, душе и телу "космоса", что впервые создаёт красоту в её окончат, виде. "Космос", к-рый в совершенстве воспроизводит вечный первообраз или образец ("парадигму"), прекраснее всего. К этому примыкает платоновское учение о космич. пропорциях.
Материя для П.- лишь принцип частичного функционирования идеи, её сокращения, уменьшения, затемнения, как бы "воспреемница" и "кормилица" идей. Сама по себе она абсолютно бесформенна, не есть ни земля, ни вода, ни воздух, ни вообще к.-л. физич. стихия; материя - это не сущее, сущее же -только идея. П. подверг резкой критике разрыв идей и вещей и формулировал те самые аргументы, к-рые Аристотель позднее направил против предполагаемого платоновского дуализма. Подлинным бытием для П. является идеальное бытие, к-рое существует само по себе, а в материи только "присутствует". Материя же впервые получает своё существование оттого, что подражает ему, приобщается к нему или "участвует" в нём.
В последние годы жизни П. переработал учение об идеях в духе пифагореизма, усматривая теперь их источник в "идеальных числах", что сыграло исключит. роль в развитии неоплатонизма.
В основе теории познания П. лежит восторг любви к идее, так что восторг и познание оказывались неразрывным целым, и П. в яркой художеств, форме рисовал восхождение от телесной любви к любви в области душ, а от последней -к области чистых идей. Этот синтез любви ("эроса") и познания он понимал как особого рода неистовство и экстаз, эротич. энтузиазм. В мифологии, форме это познание трактовалось у П. как воспоминание душ о своей небесной родине, |
