загляните на купон-скидку или справочники: окна kbe, окна veka, окна rehau, остекление балкона, остекление лоджии, изготовление окон, монтаж окон, остекление, производство окон, металлопластиковые окна,окна пвх, пластиковые окна, установка окон, стеклопакеты и евроокна.

ВСЁ О СТРОИТЕЛЬСТВЕ, ПРОМЫШЛЕННОМ, ЖИЛОМ И НЕ ТОЛЬКО...:
ПОНЯТИЯ:

МОНТАЖ (франц. montage - подъём установка, сборка, от monter - поднимать), сборка и установка сооружений конструкций, технологического оборудования агрегатов, машин (см. Сборка машин, аппаратов, приборов и др. устройств и готовых частей и элементов.
МОНТАЖ в строительстве - основной производственный процесс, выполняемый при возведении зданий и сооружений или и реконструкции, в результате которого устанавливают в проектное положение строительные конструкции, инженерное технологическое оборудование и др. МОНТАЖ технологического оборудования включает также присоединение его к источникам энергоснабжения системам очистки и удаления отходов оснащение приборами, средствами автоматизации и контроля.
СТРОИТЕЛЬНО-МОНТАЖНЫЕ ОРГАНИЗАЦИИ в СССР, организационно обособленные производственно-хозяйственные единицы, основным видом деятельности которых является строительство новых, реконструкция, капитальный ремонт и расширение действующих объектов (предприятий, их отдельных очередей, пусковых комплексов, зданий, сооружений), а также монтаж оборудовани я. К государственным СТРОИТЕЛЬНО-МОНТАЖНЫМ ОРГАНИЗАЦИЯМ относятся строительные и монтажные тресты (тресты-площадки, тресты гор. типа, территориальные, союзные специализированные тресты); домостроительные, заводостроительные и сельские строительные комбинаты; строительные, (монтажные) управления и приравненные к ним организации (напр., передвижные механизированные колонны, строительно-монтажные поезда и др.).
ПРОЕКТИРОВАНИЕ (от лат. projectus, буквально - брошенный вперёд), процесс создания проекта - прототипа, прообраза предполагаемого или возможного объекта, состояния. Различают этапы и стадии ПРОЕКТИРОВАНИЯ, характеризующиеся определённой спецификой. Предметная область ПРОЕКТИРОВАНИЯ постоянно расширяется. Наряду с традиционными видами ПРОЕКТИРОВАНИЯ (архитектурно-строительным, машиностроительным, технологическим и др.) начали складываться самостоятельные направления ПРОЕКТИРОВАНИЯ человеко-машинных систем (решающих, познающих, эвристических, прогнозирующих, планирующих, управляющих и т. п.) (см. Система "человек и машина"), трудовых процессов, организаций, экологическое, социальное, инженерно-психологич., генетическое ПРОЕКТИРОВАНИЕ и др. Наряду с дифференциацией ПРОЕКТИРОВАНИЯ идёт процесс его интеграции на основе выявления общих закономерностей и методов проектной деятельности.
ПРОМСТРОЙПРОЕКТ, проектный институт в ведении Госстроя СССР. Находится в Москве. Организован в 1933. В составе института архитектурно-строительные и конструкторские отделы; ПРОМСТРОЙПРОЕКТ возглавляет объединение "Союзхимстройниипроект" с проектными институтами в Киеве, Ростове-на-Дону, Тольятти, Алма-Ате. Разрабатывает проекты (архитектурно-строительные и сан.-технич. части) производственных зданий и сооружений крупнейших промышленных предприятий автомобильной, машиностроит., металлургич., химич. и др. отраслей пром-сти; схемы генеральных планов пром. узлов и упорядочения существующих пром. районов; мероприятия по повышению уровня индустриализации строительтсва за счёт унификации и типизации зданий, сооружений и конструкций и внедрения эффективных строит. материалов; нормативные документы и методич. указания по проектированию пром. зданий и сооружений. Периодически публикует реферативную информацию "Строительное проектирование промышленных предприятий". Награждён орденом Трудового Красного Знамени (1958)

Главная страница
Поиск по сайту
Оглавление страниц
Объяснение слов: словарь, справочник, информация. Строительство, экономика, промышленность - все сферы жизни: от А до Г, от Г до П и от П до Я

зонансного состояния ядра.

Эффективные сечения измеряются с помощью нейтронного спектрометра, осн. элементами к-рого являются источник И моноэнергетич. нейтронов с плавно изменяемой энергией и детектор Д нейтронов или вторичного излучения. Полное сечение Г определяется из отношения отсчётов нейтронного детектора Д с мишенью M, расположенной на пути пучка и вне пучка (рис. 2,а). При измерении парциальных сечений регистрируется вторичное излучение (-лучи, вторичные нейтроны, осколки деления и т. д.) из мишени, помещённой на пути нейтронов. В области энергии =10 эв в качестве нейтронного источника иногда используются кристаллич. нейтронные монохроматоры, к-рые устанавливаются на канале ядерного реактора и выделяют пучки нейтронов с определённой энергией (рис. 2,6). Поворачивая кристалл, изменяют энергию нейтронов (см. Дифракция частиц). Для энергии >=30 кэв обычно используют ускорители Ван-де-Граафа (см. Электростатический ускоритель),

Рис. 2. Схемы нейтронных спектрометров; а - с моноэ нергетическим источником И, б - с кристаллическим монохроматором на канале ядерного реактора; Д - нейтронный детектор; M - поглощающая пли рассеивающая мишень; К - коллиматор.

в к-рых моноэнергетич. нейтроны образуются в результате ядерных реакций типа 7Li(p,n)7Ве. При изменении энергии протонов изменяется энергия вылетающих нейтронов (энергетич. разброс E ~ 1 кэв).

Более распространённым методом в H. с. является метод времени пролёта, в к-ром используются нейтронные источники с широким энергетич. спектром, испускающие нейтроны в виде коротких вспышек длительностью т. Спец. электронное устройство, наз. временным анализатором, фиксирует интервал времени t между нейтронной вспышкой и моментом попадания нейтрона в детектор, т. е. время пролёта нейтронами расстояния L. от источника до детектора. Энергия нейтронов E в эв связана со временем t в мксек соотношением : E = (72,3L)2/t2 (2) При измерении парциальных сечений методом времени пролёта детектор располагают непосредственно ок. мишени.

Рис. 1. Зависимость суммарного эффективного сечения поглощения и рассеяния нейтронов от их энергии S ·

T .к. вторичная частица испускается практически одновременно с захватом нейтрона, то фиксируется момент захвата нейтрона ядром, а следовательно, определяется энергия нейтрона по времени t пролета. Энергетич разрешение E нейтронного спектрометра по времени пролета приближенно можно представить в виде.

E/E = 2/t (3)

Импульсными источниками нейтронов обычно служат ускорители заряженных частиц или стационарные ядерные реакторы с механич прерывателями, периодически пропускающими нейтроны в течение времени t ~ 1 мксек. Один из лучших нейтронных спектрометров по времени пролета создан в OK Ридже (США). Он содержит линейный ускоритель электронов с энергией 140 Мэв .Электроны за счет тормозного -излучения выбивают из мишени 1011 нейтронов за время эчектронного импульса ( = 10-8 сек) при частоте повторения импульсов до 1000 в 1 сек Разрешение E такого спектрометра при L = 100 м и E = 100 эв составляет 3 10 3 эв B H. c часто используются детекторы, вырабатывающие сигнал величина к-рого пропорциональна энергии регистрируемой частицы (см Полупроводниковый детектор, Пропорциональный счетчик, Сцинтилляционный счетчик) Это позволяет измерить энергетич спектр вторичных частиц, вылетающих из мишени, что значительно расширяет объем информации о возбужденных состояниях ядер и механизмах различных ядерных переходов и т. д.
Анализ экспериментальных данных позволяет определять такие характеристики резонанса, как энергия E0, полная Г и парциальные ширины, спин и четность резонансных состояний ядер. Для большинства стабильных ядер эти характеристики известны (по крайней мере E и Гn) для десятков а иногда и сотен резонансов. При более высоких энергиях нейтронов разрешающая способность нейтронных спектрометров становится недостаточной для выделения отд. резонансов. В этом случае исследуются усредненные полные и парциальные сечения, к рые дают сведения о средних характеристиках резонансов.

Величины энергетич интервалов D между соседними резонансами ядра флуктуируют. Среднее значение может сильно меняться при переходе от ядра к ядру. Общей закономерностью являет ся уменьшение с увеличением массового числа А (от 104эв для А = 30 до 1 эв для U и более тяжелых ядер). При переходе от ядер с нечетным Л к со седним четным происходит скачкообразное увеличение < D >, что связано с изменением энергии связи захватываемого нейтрона. Нейтронные ширины резонансов Гn также флуктуируют от резонанса к резонансу для данного ядра. Кроме того, Гn растут в среднем пропорцио нально E01/2, поэтому обычно пользуются приведенными нейтронными ширинами Г°n= Гn/E1/2 Средние значения нейтронных ширин <Гn> коррелируют с величинами . Каждая из них для разных ядер может отличаться в 103-104 раз, но их отношение S0 = < Гn/E > / < D > , наз. силовой функцией, слабо и плавно изменяется от ядра к ядру Зависимость So от Л хорошо объясняется с помощью оптич. модели ядра (см Ядерные модели).

После захвата нейтрона ядро переходит в высоковозбужденное состояние, ниже к рого обычно расположено множество др состояний .Его распад с испусканием 7 квантов может происходить многими путями через различные промежуточные уровни .Это приводит к тому, что полная радиац ширина Г для каждого резонанса является усредненной по большому числу путей распада, а следовательно, мало изменяется от резонанса к резонансу и плавно меняется от ядра к ядру. Обычно полная радиационная ширина при переходе от средних ядер (A" 50) к тяжелым (A " 250) изменяется примерно от 0,5 эв до 0,02 эв В то же время радиац ширины, характеризующие вероятность 7 перехода на данный промежуточный уровень, сильно флуктуируют от резонанса к резонансу, как и нейтронные ширины. Спектр лучей распада нейтронных резонансов дает информацию о распадающемся состоянии (спин, четкость набор парциальных ширин). Кроме того, энергии отд переходов позволяют определить энергии нижележащих уровней, а интенсивности -переходов - спин и четность, иногда и природу уровня.

Делительные ширины Гд также заметно флуктуируют от резонанса к резонансу Помимо осколков, при делении ядер под действием нейтронов испускаются кванты и вторичные нейтроны. Число нейтронов составляет 2-3 на 1 акт деления и практически не меняется от резонанса к резонансу. Эта величина, а также отношение вероятностей радиац захвата и деления играют важную роль при конструировании ядерных реакторов.

У полутора десятков ядер обнаружено испускание частиц после захвата медленных нейтронов. Для легких ядер (В, Li) этот процесс является преобладающим .В средних и тяжелых ядрах он затруднен кулоновским барьером ядра. Здесь в наиболее благоприятных случаях Га в 104-109 раз меньше. Г H с дает в этом случае информацию о высоковозбужденных состояниях ядер, о механизме -распада.

Данные H с важны не только для ядерной физики. Реакторостроение нуждается в точных сведениях о взаимодействии нейтронов с делящимися материалами, а также материалами конструкции и защиты реакторов. Данные H с используются для определения элементного и изотопного состава образцов без их разрушения (см Активационный анализ). В астрофизике они необходимы для понимания распространенности элементов во Вселенной.

Методы H с нашли широкое применение в исследованиях структуры твер дых тел и жидкостей, а также динамики различных процессов, напр колебаний кристаллической решётки (см Нейтронография)

Лит Юз Д ж Д , Нейтронные эффективные сечения, пер с англ M , Э59 Рей E P , Экспериментальная нейтронная спектроскопия, "Проблемы физики элементарных частиц и атомного ядра", 1971, т 2, в 4, с 861, Франк И M , Развитие и применение в научных исследованиях импульсного реактора ИБР, там же, с 805, Боллингер Л. M., Гамма кванты при захвате нейтронов, там же, с 885, Попов Ю. П , (N, )-реакция - новый канал для изучения природы нейтронных резонансов, там же, с 925, Физика быстрых нейтронов, под ред Дж. Мариона и Дж. Фаулера, пер с англ , т 2 M. , 1966

Л. Б. Пикельнер, Ю. П. Попов.

НЕЙТРОННЫЕ ДЕТЕКТОРЫ, приборы для регистрации нейтронов. Действие H д основано на регистрации вторичных частиц, образующихся в результате взаимодействия нейтронов с атомными ядрами Для регистрации медленные нейтронов используются ядерные реакции расщепления легких ядер под действием нейтронов [10B (n, ) 7Li, 6Li (n, а) 3H и 3He(n, P)1H] с регистрацией частиц и протонов, деления тяжелых ядер с реги страцией осколков деления (см Ядра атомного деление) радиационный захват нейтронов ядрами (n,) с регистрацией 7 квантов, а также возбуждения искусственной радиоактивности. Для регистрации частиц, протонов и осколков де ления применяются ионизационные камеры и пропориионалъные счетчики, к рые заполняют газообразным BF3 и др газами, содержащими В иkи 3H, либо покрывают их стенки тонким cлoем твердых В, Li или делящихся веществ. Конструкция и размеры таких камер и счетчиков разнообразны Пропорциональные счетчики могут достигать 50 мм в диаметре и 2 м длины (CHM 15). Наибольшей эффективностью к тепловым нейтронам обладают H д , содержащие 10B или 3He Для регистра ции медленных нейтронов используются также сцинтилляционные счетчики (на кристаллах LiI с примесью Eu, на сцинтиллирующих литиевых стеклах либо смеси борсодержащих веществ и сцинтиллятора ZnS) Эффективность регистрации тепловых нейтронов в этом случае может достигать 40-60%. В Объединённом институте ядерных ucciedo-ваний создан Сцинтилляционный H д , в к ром регистрируются акты радиац захвата. Он предназначен для нейтронов с энергией до 10 кэв и имеет эффективность ~ 20-40%. Эффективность регистрации быстрых нейтронов перечисленными детекторами в сотни раз меньше, поэтому быстрые нейтроны предварительно замедляют в парафиновом блоке, окружающем H д (см Замедление нейтронов). Спец .подобранные форма и размеры блоков позволяют получить практически постоянную эффективность регистрации нейтронов в диапазоне энергий от неск кэв до 20 Мэв (всеволновой счетчик). При непосредственном детектировании нейтронов с энергиями ~ 100 кэв обычно используется упругое рассеяние нейтро нов в водороде или гелии или регистри руются ядра отдачи .T. к энергия последних зависит от энергии нейтронов, то такие H. д. позволяют измерять энергетич спектр нейтронов. Сцинтилляционные H д также могут регистрировать быстрые нейтроны по протонам отдачи в органич и водородсодержащих жид ких сцинтилляторах. Нек-рые тяжелые ядра, напр 238U и 232Th, делятся только под действием быстрых нейтронов .Это позволяет создавать пороговые H д , служащие для регистрации быстрых нейтронов на фоне тепловых.

Для регистрации продуктов ядерных реакций нейтронов с ядрами В и Li, протонов отдачи и осколков деления используются также ядерные фотографические эмульсии. Этот метод особенно удобен в дозиметрии, т к позволяет определить суммарное число нейтронов за время облучения .При делении ядер энергия осколков столь велика, что они производят заметные механич. разрушения. На этом основан один из способов их обнаружения: осколки деления замедляются в стекле, к-рое затем травится плавиковой кислотой; в результате следы осколков можно наблюдать под микроскопом.

Возбуждение искусств, радиоактивности под действием нейтронов используется для регистрации нейтронов, особенно при измерениях плотности потока нейтронов, т. к. число распадов (активность) пропорционально потоку нейтронов, прошедшему через вещество (измерение активности можно производить после прекращения облучения нейтронами). Существует большое количество различных изотопов, применяемых в качестве радиоактивных индикаторов нейтронов разных энергий E'. В тепловой области энергий наибольшее распространение имеют 55Mn, 107Ag, 197Au; для регистрации резонансных нейтронов применяют 55Mn (E = 300 эв), 59Co (E = 100 эе), 103Rh, 115In (E = 1,5 эв), 127I (E = 35 эв), 107Ag, 197Au (E = 5 эв). В области больших энергий используют пороговые детекторы 12C (Eпop = 20 Мэв), 32S (Eпop = 0,9 Мэв) и 63Cu (Eпop = 10 Мэв) (см. Нейтронная спектроскопия).

Лит.: А л л е н В. Д., Регистрация нейтронов, пер. с англ., M., 1962; Власов H. А., Нейтроны, 2 изд., M., 1971. Б. Г. Ерозолимский, Ю. А. Мостовой.

НЕЙТРОННЫЕ ЗВЁЗДЫ, одна из возможных конечных стадий эволюции звёзд большой массы; вещество нейтронной звезды состоит из нейтронов с малой примесью электронов, протонов и более тяжёлых ядер. На возможность существования H. з. впервые указал Л. Д. Ландау (1932) сразу же после открытия нейтрона (Дж. Чедвик, 1932). В 1934 амер. астрономы У. Бааде и Ф. Цвикки предположили, что H. з. могут образовываться при вспышках сверхновых звёзд. Из теории эволюции звёзд следует, что у массивных звёзд на стадии почти полного "выгорания" ядерного горючего в их центральной области может произойти катастрофически быстрое гравитац. сжатие - гравитац. коллапс (см. Коллапс гравитационный). При коллапсе плотность вещества возрастает настолько, что достигается состояние, когда нейтроны становятся устойчивее протонов. В этих условиях происходит превращение протонов и стабильных атомных ядер в нейтроны и атомные ядра с избытком нейтронов (нейтронизация вещества). Для такого процесса необходимы плотности p>=1010 г/см3. При плотностях р>=1012г/см3и темп-pax T <=1010 К, характерных для H. з., вещество представляет собой вырожденный нейтронный газ (см. Вырожденный газ). Механич. равновесие H. з. связано с компенсацией сил тяготения давлением вырожденного газа нейтронов. Для равновесного устойчивого состояния H. з. характерны следующие параметры (в среднем): масса M~2-1033г, т. е. равна массе Солнца M0; радиус R ~ 2 X 106см = 20 км (R0 = 7- 1010см); плотность ~ 2· 1014 г/см3 (0=1,4 г/см3); давление p ~ 1033-1034дин/см2; минимальный период вращения 10~3сек. Магнитное поле H. з. достигает ~ 1012 гс (ср. магнитное поле Солнца ~ 1 гс). Средняя плотность H. з. близка к ядер-

ной плотности вещества или даже превосходи! её, поэтому строение и свойства H. з. обусловлены в значительной мере ядерными силами. Кроме того, для H. з. характерна большая величина гравитационной энергии связи (~ 1053 эрг), что приводит к появлению существ, поправок к ньютоновской теории тяготения, следующих из общей теории относительности (см. Тяготение). Учёт этих двух факторов имеет принципиальное значение при расчёте внутр. строения H. з. Из расчётов следует, что теоретически ожидаемая масса H. з. M заключена в пределах 0,05M0 < M < Mмакс, где Mмакс = (1,6-2,4)M0, причём разброс вычисленных значений M обусловлен трудностями в учёте действия ядерных сил. Большинство существующих теорий связывает образование H. з. со вспышками сверхновых звёзд, т. к. гравитац. коллапс звезды при определённых условиях сопровождается мощным взрывом, выбрасывающим в пространство внешние слои звезды. H. з. были открыты в 1967 по пульсации их радиоизлучения (эти звёзды назвали пульсарами), причём ряд пульсаров определённо связан с остатками сверхновых (в частности, пульсар PSR 0532 в Крабовидной туманности).

Лит.: Д а и с о н Ф., Тер X а а р Д., Нейтронные звёзды и пульсары, пер. с англ., M., 1973; Тейлер Р., Строение и эволюция звёзд, пер. с англ., M., 1973; Зельдович Я. В., Новиков И. Д., Теория тяготения и эволюция звёзд, M., 1971. В. С. Имгиенник.

НЕЙТРОННЫЕ ИСТОЧНИКИ, источники нейтронных пучков. Применяются в ядерно-физич. исследованиях и в практических приложениях (см., напр., Нейтронный каротаж, Нейтронография). Все H. и. характеризуются: мощностью (число нейтронов, испускаемых в 1 сек), энергетическим и угловым распределением, поляризацией нейтронов и режимом испускания (непрерывным или импульсным). В первых H. и. для получения нейтронов использовались ядерные реакции (ос, п) на ядрах 7Be или 10B, а также фоторасщепление дейтрона или ядра Be, т. е. реакция (, n). В первом случае H. и. представляет собой равномерную механич. смесь порошков 7Be и радиоактивного изотопа, испускающего -частицы (Ra, Po, Pu и др.), запаянную в ампулу. Соотношение количеств Be и, напр., Ra ~ 1/5 (по весу). Их мощность определяется допустимым количеством -активного препарата. Обычно активность <=10 кюри, что соответствует испусканию ~ 107-108 нейтронов в 1 сек(см.табл.). H. и. со смесью Ra + Be и Am +Be являются одновременно источниками интенсивного -излучения (104-105-вантов на 1 нейтрон). H. и. со смесью Po + Be и Pu + Be испускают только 1 -квант на 1 нейтрон.

В случае фотонейтронного ампульного источника ампула содержит полый цилиндр или шар из

Be или с тяжёлой водой D2O, внутри к-рого размещается источник -излучения. Энергия -квантов должна быть выше пороговой энергии фоторасщепления ядер D или Be (см. Фотоядерные реакции). Недостаток такого H. и.- интенсивное -излучение; применяется в тех случаях, когда нужно простыми средствами получить моноэнергетич. нейтроны. В ампульных H. и. используется также спонтанное деление тяжёлых ядер (см. Ядра атомного деление).

После появления ускорителей заряженных частиц для получения нейтронов стали использоваться реакции (, n) и (d, n) на лёгких ядрах, а также реакции (d, pn). B спец. ускорительных трубках протоны и дейтроны ускоряются в электрич. поле, создаваемом напряжением ~ 105 - 107 в. Такие нейтронные генераторы разнообразны по размерам и характеристикам (см. рис.). Нек-рые из них размещаются на площади 50-100м2 и обладают мощностью ~ 1012- 1013 нейтронов в 1 сек (энергию можно варьировать от 105 до 107 эв). Существуют и миниатюрные ускорительные трубки (диаметр ~ 25-30 мм), испускающие 107 - 108 нейтронов в 1 сек, к-рые используются в нейтронном каротаже.

Для получения нейтронов с энергиями 2-15 Мэв наиболее употребительны реакции D (d, n)3Не и T(d, n)4He, мишенью служит гидрид металла (обычно Zr или Ti) с дейтерием или тритием. В реакции D + d значительный выход нейтронов наблюдается уже при энергии дейтронов ~50 кэв. Энергия нейтронов при этом ~ 2 Мэв и растёт с ростом энергии протонов. Для нейтронов с энергией 13-20 Мэв предпочтительнее реакция T + d, дающая больший выход нейтронов. Напр., при энергии дейтронов 200 кэв из толстой тритиево-циркониевой мишени вылетают нейтроны с энергией ~ 14 Мэв в количестве 108 в 1 сек на 1 мкк дейтронов.

Реакция (, n) на ядрах 7Li и др. удобна для получения моноэнергетич. нейтронов в широком диапазоне энергий. Она обычно используется в электроста-

Характеристики наиболее распространённых ампульных нейтронных источников.

Ядерная реакция

Период полураспада

Число нейтронов в 1 сек на 1 кюри

Энергия нейтронов в Мэв

Реакция (,n)

Сплошной

Ra+Be

1620 лет

107

спектр от 0,1

Rn+Be

3.8 сут

до 12

Ро+Ве

139 сут

106

с максимумом

Pu +Be

24 тыс. лет

в области

Am +Be

470 лет

3-5

Реакция (, n)

0,12

Ra+D20

1620 лет

0,83

MsTh + Be

6,7 года

0,20

MsTh +D2O

0,62

140La + Be

40 ч

104-105

0,15

140La+D2O

0,024

124Sb+Be

60 сут

0,13

72Ca+D2O

14,1 ч

0,83

24Na+Be

14,8 ч

0,22

24Na+ D2O

Спонтанное деление

Число нейтронов на 1 мг

Сплошной спектр 0,1-12

236pu

2,9 года

26

240Pu

6,6-103 лет

1,1

с максимумом в области 1,5

244 Cm

18,4 года

9-103

252Cf

2,6 года

2,7-109

Нейтронные генераторы.

тических ускорителях. Для получения нейтронов более высоких энергий (~ 108 эв) используются реакции (, n) и (d, рn) на пучках протонов и дейтронов высоких энергий. Реакция (, n) осуществляется за счёт непосредственного выбивания нейтрона из ядра (без промежуточной стадии возбуждения ядра), а также за счёт перезарядки летящего нуклона в поле ядра. Нейтроны вылетают в этом случае преимущественно вперёд (по направлению протонного пучка), они монохроматичны при фиксированном угле вылета. Реакция (d, рn) (развал дейтрона в поле ядра) приводит к генерации нейтронов с энергией, равной 1/2 энергии дейтрона.

В качестве H. и. используются также электронные ускорители. Интенсивные пучки быстрых электронов направляются на толстые мишени из тяжёлых элементов (Pb, U). Возникающие тормозные --кванты (см. Тормозное излучение) вызывают реакцию (-, n) или деление ядер, сопровождающееся испусканием нейтронов. Все нейтронные генераторы могут работать как в непрерывном, так и импульсном режимах.

Самые мощные источники нейтронов- ядерные реакторы. Нейтронный пучок, выведенный из реактора, содержит нейтроны с энергиями от долей эв до 10- 12 Мэв. В мощных реакторах плотность потока нейтронов в центре активной зоны реактора достигает 1015 нейтронов в 1 сек с 1 см2 (при непрерывном режиме работы). Импульсные реакторы, работающие в режиме коротких вспышек, создают более высокую плотность потока нейтронов, напр, импульсный реактор на быстрых нейтронах в Объединённом ин-те ядерных исследований (ИБР) имеет в момент вспышки в центре активной зоны 1020 нейтронов в 1 сек с 1 см2.

Лит.: Власов H. А., Нейтроны, 2 изд., M., 1971; Портативные генераторы нейтронов в ядерной геофизике, под ред. С. И. Савосина, M., 1962.

Б. Г. Ерозолимский.

НЕЙТРОННЫЙ КАРОТАЖ, метод геофизических исследований, основанный на взаимодействии нейтронов с веществом горных пород. В скважину опускают толстостенную стальную гильзу, содержащую нейтронный источник и детектор, регистрирующий вторичное излучение. Последнее возникает в результате взаимодействия нейтронов с атомными ядрами породы (см. Нейтронные детекторы). Между источником и детектором устанавливается фильтр из парафина, Pb или Bi, препятствующий прямому попаданию нейтронов из источника в детектор. Сигналы детектора, усиленные я сформированные с помощью электронных устройств, передаются по кабелю наверх для регистрации и анализа. Перемещая гильзу вдоль скважины (рис.), записывают каротажную диаграмму - зависимость скорости счёта сигналов or глубины. H. к. был впервые осуществлён в США (Б. M. Понтекорво, 1941), в СССР развитие H. к. связано с именами Б. Б. Лапука и Г. H. Флёрова.

Существует ок. 10 вариантов H. к., отличающихся типом нейтронного источника, видом вторичного излучения, а также характером получаемой информации. В случае нейтрон-нейтронного каротажа регистрируются тепловые нейгроны, образующиеся в результате замедления в горной породе быстрых нейтронов источника (см. Замедление нейтронов). При нейтронном -каротаже регистрируются --кванты, возникающие при захвате медленных нейтронов ядрами (см. Медленные нейтроны). В этих вариантах H. к. с источником непрерывного действия определяется относит, количество водорода в пластах. T. к. водород - наиболее эффективный замедлитель нейтронов, то в породах с порами, заполненными водой или нефтью, нейтроны замедляются уже на небольших расстояниях от источника. Напр., в песчанике с 20%-ной пористостью расстояние, в к-ром ок. 60% нейтронов источника (с энергией 5 Мэв) становятся тепловыми,- порядка неск. см. Число тепловых нейтронов (или -квантов радиационного захвата), достигающих при этом детектора, невелико, т. к. расстояние до него существенно больше (30-50 см).

С уменьшением содержания водорода в пласте длина замедления растёт, нейтроны становятся тепловыми в области, более близкой к детектору, и число его отсчётов увеличивается. T. о., минимумы на каротажной диаграмме соответствуют пластам с повыш. содержанием водорода.

Кроме пористых пластов (песчаника, известняка) с водой или нефтью, диаграммы H. к. дают возможность выделить более плотные пласты, границы пластов, глинистые прослойки, а также границы между жидкостью и газом, что даёт возможность применять H. к. при поисках месторождений газа.

H. к. с источником непрерывного действия не даёт, однако, возможности надёжно отличать пласты, насыщенные водой и нефтью, т. к. они как замедлители нейтронов неразличимы. Для этой цели эффективнее оказался H. к. с импульсным источником (импульсный H. к.). Пластовая вода обычно содержит минеральные соли, напр. NaCl, в то время как в нефти они отсутствуют. Из-за поглощения нейтронов в Cl время жизни тепловых нейтронов в пласте, содержащем воду, меньше, чем в нефтяном пласте. В импульсном H. к. нейтроны испускаются в течение коротких интервалов времени - от 1 до 10 мксек, а регистрируются лишь те сигналы от детектора, к-рые приходят через время t> после нейтронного импульса. При этом число регистрируемых сигналов будет зависеть от . B пласте, содержащем воду, для к-рого . невелико, к моменту t остаётся мало нейтронов и интенсивность регистрации мала. В пласте же, насыщенном нефтью, больше и нейтронов остаётся больше. В районах с сильной минерализацией пластовых вод (200 г NaCl на 1 л) достигаются десятикратные различия в показателях прибора против нефте-и водонасыщенных участков пласта. Импульсный H. к. получил распространение после создания малогабаритных импульсных нейтронных генераторов.

В H. к. с регистрацией -квантов применяются сцинтилляционный счётчик и полупроводниковые детекторы, обладающие высокой разрешающей способностью. Измерение спектра -квантов радиационного захвата позволяет осущрст-влять элементный анализ горных пород. Используя при этом импульсный H. к., удаётся определять и спектр -лучей, возникающих при неупругом рассеянии нейтронов на ядрах. Такой вариант H. к. сулит возможность выделения нефтеносных пластов по содержанию С, т. е. независимо от наличия солей в пластовых водах.

В СССР H. к. входит в комплекс обязательных геофизич. работ, проводимых на всех скважинах, вводимых в строй. H. к. применяется также для поиска пропущенных нефтяных горизонтов в старых скважинах.

После облучения породы нейтронами в ней возникает радиоактивность, измерение к-рой даёт также информацию о составе породы (нейтронно-активационный каротаж). Основанные на этом методы H. к. применяются при поиске полезных ископаемых и в др. геологич исследованиях.

Лит.: Pontecorvo В., Neutron well logging new geological method based on nuclear physics, "Oil and Gas Journal", 1941/42, v. 40, № 18; Филиппов E. M., Прикладная ядерная геофизика, M-, 1973; Основы импульсного нейтрон-нейтронного каротажа, M., 1965; А р ц ы б а ш е в В. А., Ядерно-геофизическая разведка, M., 1972.

Б. Г. Ерозолимский.

НЕЙТРОНОГРАФИЯ (от нейтрон и ...графия), метод изучения строения молекул, кристаллов и жидкостей с помощью рассеяния нейтронов. Сведения об атомной и магнитной структуре кристаллов получают из экспериментов по дифракции нейтронов (см. Дифракция частиц), о тепловых колебаниях атомов в молекулах и кристаллах - из экспериментов по рассеянию нейтронов, при к-ром нейтроны обмениваются энергией с изучаемым объектом (рассеяние в этом случае наз. неупругим). Первые работы в области H. принадлежат в основном Э. Ферми (1946-48); гл. принципы H. были впервые изложены в 1948 в обзоре амер. учёных Э. Уоллана и К. Шалла.

Нейтронография. эксперимент осуществляется на пучках нейтронов, выпускаемых из ядерных реакторов (предполагается использование для целей H. ускорителей электронов со спец. мишенями). На рис. 1, а приведена типичная установка для нейтронографич. исследований. Нейтронографич. аппаратура (дифрактометры, нейтронные спектрометры разных типов и т. д.) размещается в непосредственной близости от реактора на пути нейтронных пучков. Плотность потока нейтронов в пучках самых мощных реакторов на неск. порядков меньше плотности потока квантов рентгеновской трубки, поэтому нейтронографич. аппаратура, нейтронографич. эксперимент сложны; по этой же причине используемые в H. образцы существенно крупнее, чем в рентгенографии. Эксперименты могут проводиться в широком интервале темп-р (от 1 до 1500 К и выше), давлений, магнитных полей и др.

На рис. 1, б приведена нейтронограмма поликристаллич. образца BiFeO3 (зависимость интенсивности рассеяния 1 нейтронов от угла рассеяния в). Нейтронограмма представляет собой совокупность максимумов когерентного ядерного или магнитного рассеяния (см. ниже) на фоне диффузного рассеяния.

Успешное использование H. обусловлено удачным сочетанием свойств нейтрона как элементарной частицы. Совр. источники нейтронов - ядерные реакторы - дают тепловые нейтроны широкого диапазона энергий с максимумом в области 0,06 эв. Соответствующая этой энергии де-бройлевская длина волны нейтронов (~ 1 А) соизмерима с величиной межатомных расстояний в молекулах и кристаллах, что делает возможным осуществление дифракции нейтронов в кристаллах; на этом основан метод структурной нейтронографии.

Рис. 1. - схема нейтронографической установки для исследования поликристаллических образцов: 1 - система коллимации, формирующая нейтронный пучок; 2 - блок монохроматизации для выделения нейтронов с определённой фиксированной энергией (длиной волны) из сплошного спектра нейтронов ядерного реактора; 3 - нейтронный спектрометр с детектором нейтронов 4 для измерения интенсивности нейтронного излучения под различными углами рассеяния . Исследуемый образец помещается в центре спектрометра; 6 - нейтронограмма поликристаллического образца BiFeO3.

Соизмеримость энергии тепловых нейтронов с энергией тепловых колебаний атомов и молекулярных групп в кристаллах и жидкостях обеспечивает оптимальное использование неупругого рассеяния нейтронов в нейтронной спектроскопии. Наличие у нейтрона магнитного момента, к-рый может взаимодействовать с магнитными моментами атомов в кристаллах, позволяет осуществить магнитную дифракцию нейтронов на магнитоупорядоченных кристаллах, что является основой магнитной нейтронографии.

Структурная нейтронография - один из основных совр. методов структурного анализа кристаллов (вместе с рентгеновским структурным анализом и электронографией). Геометрич. теория дифракции всех трёх излучений - рентгеновских лучей, электронов, нейтронов - одинакова, но физич. природа взаимодействия их с веществом различна, что определяет специфк-ку и области применения каждого из методов. Рентгеновские лучи рассеиваются электронными оболочками атомов, нейтроны (через короткодействующие ядерные силы) - атомными ядрами, электроны - электрич. потенциалом атомов. Вследствие этого структурная H. имеет ряд особенностей. Рассеивающая способность атомов характеризуется атомной амплитудой рассеяния f. Особый характер взаимодействия нейтронов с ядрами приводит к тому, что атомная амплитуда рассеяния нейтронов fH (обычно её обозначают буквой b) для различных элементов (в отличие от f рентгеновских лучей) несистематическим образом зависит от порядкового номера Z элемента в периодич. системе. В частности, рассеивающие способности лёгких и тяжёлых элементов оказываются одного порядка. Поэтому изучение атомной структуры соединений лёгких элементов с тяжёлыми является специфич. областью структурной H. Прежде всего это относится к соединениям, содержащим легчайший элемент - водород. Рентгенографически и электронографически в нек-рых благоприятных случаях удаётся определить положение атомов водорода в кристаллах его соединений с др. лёгкими атомами (с Z <= 30). Нейтронографически определение положения атомов водорода не сложнее, чем большинства др. элементов, причём существ, методич. выгода достигается заменой в изучаемой молекуле атомов водорода на его изотоп - дейтерий. С помощью H. определена структура большого числа органич. соединений, гидридов и кристаллогидратов, уточнена структура различных модификаций льда, водородсодержащих сегнетоэлектриков и т. д., что дало ряд новых данных для развития кристаллохимии водорода.

Др. область оптимального использования H.- исследование соединений элементов с близкими Z (для рентгеновских лучей такие элементы практически неразличимы, т. к. их электронные оболочки содержат почти одинаковые числа электронов), напр, соединений типа шпинели MnFe2O4, сплавов Fe-Со-Ni и др. Предельный случай - исследование соединений разных изотопов данного элемента, к-рые рентгенографически абсолютно неразличимы, а для нейтронов различаются так же, как разные элементы.

В структурной H. из эксперимента находят интенсивности максимумов когерентного рассеяния I(hkl) (где h, k, l - кристаллографич. индексы Миллера), связанные со структурными амплитудами F (hkl) определёнными соотношениями (см. Рентгеновский структурный анализ). Далее с помощью рядов Фурье, коэфф. к-рых являются величины F (hkl), строится функция ядерной плотности (х, у, z). Суммирование рядов (как и большинство др. вычислений в структурном анализе) осуществляется на быстродействующих ЭВМ по спец. программам. Максимумы функции (x, у, z) соответствуют положениям ядер атомов.

Для примера на рис. 2, а приведена проекция ядерной плотности части элементарной ячейки кобальтпроизводного витамина B12; на этой проекции центр.

Рис. 1. а - ядерная плотность в элементарной ячейке кобальтпроизводного витамина B12 (полученная по методу синтеза Фурье). Центральный максимум, соответствующий атому Co в связи с его малой атомной амплитудой рассеяния выражен слабо. Это позволяет более точно определять положение в ячейке лёгких атомов - азота, кислорода и водорода; б - ядерная плотность в периферийной группе СНз. Ядерная плотность для атомов водорода приведена пунктиром в соответствии с отрицательной атомной амплитудой водорода.

атом ядра молекулы - атом кобальта - имеет минимальное значение b (является самым "лёгким") по сравнению с остальными атомами (азота, углерода, кислорода и даже водорода), вследствие чего оказывается возможной более точная локализация всех атомов. На рис. 2, б приведена ядерная плотность в концевой метильной группе CH3; атомы водорода чётко выявляются на рис. в виде минимумов, что связано с отрицат. значением b для протонов.

Имеются нек-рые различия в природе результатов, получаемых рентгенo- и нейтронографически: в первом случае экспериментально определяется положение центра тяжести электронного облака атома, во вгором - центра тяжести центроида тепловых колебаний ядра. В нек-рых прецизионных экспериментах это приводит к различию в межатомных расстояниях, полученных методами рентгенографии и H. С др. стороны, такое различие может быть использовано в исследовании распределения деталей электронной плотности в молекулах и кристаллах, ответственных за ковалентную химическую связь (рис. 3), неподелённую пару электронов и др.

Рис 3 Распределение части электронной плотности в молекуле циануровой кис лоты, построенное разностным методом по данным совместного рентгено и нейтровоструктурного анализов (разностный Фурье синтез). Максимумы, находящиеся в центре связей С - О, С - N и N-H, соответствуют электронной плотности, ответст венной за ковалентную связь (Приведена половина симметричной картины ).

Нейтронная спектроскопия. Близкие значения энергии тепловых нейтронов и энергии тепловых колебаний атомов в кристаллах позволяют измерять последнюю в экспериментах по неупругому рассеянию нейтронов с высокой точностью. В этом случае часть энергии нейтрона при взаимодействии передается молекуле или кристачлу, возбуждая колебания того или иного типа, возможен и обратный процесс передачи энергии от кристалла нейтрону. Различают неупругое когерентное и некогерентное рассеяния нейтронов .Когерентное неупругое рассеяние медленных нейтронов определяется динамикой всех частиц кристалла и может рассматриваться как столкновение нейтрона с коллективными тепловыми колебаниями решетки - фононами, при к-ром энергия и импульс (точнее, квази импульс) сталкивающихся частиц сохраняются. Эксперименты по неупругому ко герентному рассеянию нейтронов на монокристаллах исследуемого соединения дают поэтому полную информацию о фо-нонах в кристалле - фононные дисперсионные кривые, что недоступно др ме то дам исследований. На рис. 4 приведены дисперсионные кривые фононов (акусти ческие и оптические ветви, см .Колебания кристаллической решетки) в кристалле германия для двух кристаллографич направлений. Совпадение экспериментальных результатов с расчетами, сделанными на основе определенной теоре-тич модели, говорит о справедливости

Рис 4 Зависимость частоты = /2 фононных колебаний от волнового числа q (фононные дисперсионные кривые) для двух направлений - [111] (слева) и [100] (справа)- в кристалле германия .Приведены ветви продольных (L) и поперечных (T) оптических (О) и акустических (А) колебаний

модели, а также позволяет вычислить ряд параметров силового межатомного взаимодействия

При некогерентном неупругом рассеянии нейтроны рассеиваются отд ядрами кристалла, однако вследствие сильной связи ядер в решетке остальные ядра оказывают влияние на рассеяние медленных нейтронов, так что и в этом случае в рассеянии принимает участие весь коллектив частиц. Поэтому такое рассеяние можно также рассматривать как нейтронфононное столкновение, при к-ром, однако, сохраняется лишь энергия сталкивающихся частиц, а их импульс не сохраняется. Эксперименты по неупругому некогерентному рассеянию медленных нейтронов на моно- и поликристаллич образцах позволяют получить фононный спектр кристалла. По сравнению с др методами (в первую очередь оптическими) нейтронная спектроскопия дает возможность проводить исследования в широком диапазоне волновых векторов и спуститься до очень малых частот (~20 см-1), кроме того, рассеяние не ограничено в этом случае правилами отбора - в нейтронном эксперименте все колебания активны. Большое сечение некогерентного рассеяния нейтронов протонами делает и в этом случае водородсодержащие соединения хорошим объектом таких исследований. Нек-рые сведения могут быть получены и о динамике жидкостей и аморфных тел (времена релаксации, подвижность и др )

Магнитная нейтронография. Атомы нек рых элементов (переходных металлов, редкоземельных элементов и актинидов) обладают ненулевым спиновым и (или) орбитальным магнитным моментом. Ниже определенной критической темп-ры магнитные моменты этих атомов в чистых металлах или в соединениях устанавливаются упорядоченно - возникает упорядоченная атомная магнитная структура (рис. 5). Это существенным образом влияет на свойства магнетика Магнитная H - практически единств метод обнаружения и исследования магнитной структуры металлов. Наличие магнитного упорядочения обнаруживается обычно по появлению на нейтронограммах на фоне ядерного рассеяния дополнительных максимумов когерентного магнитного рассеяния, интенсивность к рых зависит от темп-ры. По положению этих максимумов и их интенсивности можно определить тип магнитной структуры кристалла и величину магнитного момента атомов. В экспериментах с монокристаллами можно, кроме того, установить абс направление магнитных моментов в кристалле и построить распределение спиновой плотности (т е плотности той части электронов, спин к рых не скомпенсирован в пределах одного атома) в элементарной ячейке кристалла. На рис. 6, а представлена спиновая плотность 3d-электронов в элементарной ячейке железа Небольшая асферичность в распределении спиновой плотности становится ярко выраженной, если из общей картины вычесть сферически симметричную часть (рис 6, б). Форма максимумов спиновой плотности позволяет сделать определенные выводы о строении электронной оболочки атома железа в кристалле. В частности, вытянутость максимумов вдоль осей куба показывает, что из двух возможных d подуровней атома железа еg и t2g(возникающих в результате снятия вырождения в поле кристалла) в данном случае преимущественно заполнен еg подуровень. На рис 6,в дано получен ное в спец нейтронных измерениях рас пределение намагниченности в элементарной ячейке железа, вызванной частичной поляризацией 4s-электронов (как показали нейтронографич измерения, 4s-электроны дают нек-рый вклад в магнитные свойства железа наряду с 3d-электронами).

Рис. 5. Магнитная структура антиферромагнетика MnO. Заштрихованные кружки - ионы марганца, чёрные - ионы кислорода; стрелки указывают на правления магнитных моментов

Неупругое когерентное магнитное рассеяние нейтронов дает возможность исследовать динамич. состояние магнитоупорядоченных кристаллов, т е элементарные возбуждения в таких кристаллах (спиновые волны, или магноны).

Рис 6 Распределение спиновой плотности в элементарной ячейке железа a - спиновая плотность 3d электронов (полученная синтезом Фурье), атом железа находится в левом верхнем уг лу, цифры на кривых обозначают плотность магнитного момента в магнетонах Бора на А3 (а - период элементарной ячейки железа), б - то же, что на а, за вычетом сферически симметричной части спиновой плотности,в - распределение намагниченности (в кгс) в объёме элементарной ячейки железа, возникающей в результате поляризации 4s электронов

Метод H. позволяет решать широкий круг вопросов, относящихся к различным проблемам структуры вещества, напр, проводить исследование строения биополимеров, аморфных тел, микроструктуры специальных сплавов, изучать фазовые переходы и др.

Лит.: Бэкон Д ж., Диффракция нейтронов, пер. с англ., M., 1957; И з томов Ю. А., Озеров P. П., Магнитная нейтронография, M., 1966; Гуревич И. И., Тарасов Л. В., Физика нейтронов низких энергий, M., 1965; Рассеяние тепловых нейтронов, под ред. П. Игельстаффа, пер. с англ., M., 1970; Marshall W., L о v е s e у S., The theory of thermal neutron scattering. The use of neutrons for the investigation of condensed matter, Oxf.i, 1971. P. П. Озеров.

НЕЙТРОФИЛЫ (от лат. neuter - ни тот, ни другой и греч. phileo - люблю), микрофаги, специальные лейкоциты, одна из форм белых клеток крови - лейкоцитов - у позвоночных животных и человека. Диаметр 9- 12 мкм. Цитоплазма H. содержит нейтро-фильные зёрна, т. е. окрашивающиеся как основными, так и кислыми красителями (отсюда назв.). В зависимости от степени зрелости H. различают: миело-циты, юные H. с несегментированным ядром, палочкоядерные - с ядром в виде изогнутой палочки и сегментоядерные H. с сегментированным ядром. H. способны к фагоцитозу мелких инородных частиц, включая микробов. Выделяя гид-ролитич. ферменты, они могут растворять (лизировать) омертвевшие ткани. Об увеличении количества H. в крови - нейтрофилёзе - см. Лейкоцитоз.

НЕЙХОФ (Nijhoff) Мартинус (20.4. 1894, Гаага, - 26.1.1953, там же), нидерландский писатель. Окончил ун-т в Утрехте. Первый сб. стихов-"Странник" (1916). В 1921 примкнул к группе писателей при журнале "Де стем" ("De stem"). B период фаш. оккупации Нидерландов (1940-45) H. участвовал в Движении Сопротивления, писал патриотич. стихи. Автор поэмы "Пьерро на фонаре" (1919), сб-ков стихов "Формы" (1924), "Новые стихи" (1934), поэмы "Час Вы" (1937), а также драм "Звезда Вифлеема" (1941), "День Господа" (1950) и "Сад Спасителя" (1950). В кн. "Размышления во вторник" (1931) вошли лит.-критич. работы H.

С о ч.: Verzameld werk, dl 1-3, Den Haag - Amst., 1954-61.

Лит.: In memoriam M. Nijhoff, Utrecht, 1953.

НЕКАПИТАЛИСТИЧЕСКИЙ ПУТЬ РАЗВИТИЯ, специфич. революционный процесс создания материально-произ-водств., социально-экономич. и политич. условий для перехода к социалистич. развитию в условиях глубокой эко-номич. и социальной отсталости, свойственной MH. бывшим колониальным и полуколониальным странам, позволяющий либо миновать, либо существенно сократить и даже прервать капнталистич. стадию развития. В этот период нац. фронт прогрессивных революц.-демократия. сил, в к-рый входят наряду с рабочими, крестьянами, мелкобурж. слоями города также патриотич. круги нац. буржуазии, осуществляет социально-экономич., антиимпериалистич. и антифеод, преобразования, закладывающие предпосылки для последующего развития страны по пути к социализму.

Идея возможности перехода при определённых историч. условиях отсталых стран к социализму, минуя капитализм или существенно сокращая эту стадию развития, выдвинута впервые К. Марксом и Ф. Энгельсом. Когда победит социалистич. революция в индустриально развитых странах, - отмечал Ф Энгельс, - "... отсталые страны увидят на этом примере, „как это делается", как... встать на путь такого сокращённого процесса развития" (M арке К. и Энгельс Ф., Соч., 2 изд., т. 22, с. 446).

Дальнейшее развитие идея H. п. р. получила в трудах В. И. Лек-лна. Выступая на 2-м конгрессе Коминтерна (1920), В. И. Ленин говорил: "... неправильно полагать, что капиталистическая стадия развития неизбежна для отсталых народностей" (Поли. собр. соч., 5 изд., т. 41, с. 246).

Идею возможности и необходимости некапиталистического пути развития Ленин развивал, напр., в огношении МНР (см. там же, т. 44, с. 233).

В тезисах 6-го конгресса Коминтерна (1928) указывалось, что кризис мировой системы капитализма и образование СССР обеспечивают "... наличие объективной возможности некапиталистического пути развития отсталых колоний, ... при поддержке победоносной пролетарской диктатуры других стран" (Стратегия и тактика Коминтерна в национально-колониальной революции на примере Китая, M., 1934, с. 59).

Ряд стран и народов в определённых историч. условиях миновали в своём развитии нек-рые социально-экономич. формации (рабство, развитый феодализм). Возможность избежать капитали-стич. пути развития в ещё большей степени реальна ныне, поскольку в мире существует и крепнет новая, более передовая, мировая обществ, система - социализм.

Период некапиталистич развития не является особой социально-экономич. формацией, не может рассматриваться как "третий путь" развития, отличный от капиталистич. и социалистич. путей развития. H. п. р. включается в общемировой процесс перехода человечества к социализму, но не от зрелого капитализма, а гл. обр. от отсталого общества с преобладанием в основном докапиталистич. или раннекапиталистич. отношений.

Содержанием периода некапиталистич. развития являются радикальные преобразования всех сторон обществ, жизни с учётом социалистич. перспективы под руководством нац. фронта (или партии типа фронта) прогрессивных революц.-демократич. сил, стоящих на платформе последоват. антиимпериализма и союза с мировым социалистич. содружеством. H. п. р. не может осуществляться самотёком и без классовой борьбы; успех его обеспечивается влиянием мировой системы социализма, активностью рабочего класса, трудовых нар. масс, всех прогрессивных и демократич. сил стран, вступивших на H. п. р.

После Великой Окт. социалистич. революции идея H. п. р. нашла своё конкретное воплощение в практике перехода к социализму ранее отсталых народов России в рамках нового, социалистич. гос-ва (народов Cp. Азии, Казахстана, Сев. Кавказа, европ. и азиатского Севера СССР). Если произ-во пром. продукции в целом по Сов. Союзу за 1922-72 возросло в 321 раз, то в Кирг. ССР"в 412 раз, в Казах. CCP в 601 раз, в Тадж. CCP в 513 раз. Быстрый прогресс ранее отсталых окраин России стал возможен при Сов. власти благодаря активной помощи победившего пролетариата развитых районов страны. В результате некапиталистич. развития ранее отсталых народов России все народы СССР получили возможность относительно одновременно прийти к победе социализма, а затем вступить на путь коммунистич. строительства.

Весьма показательным является опыт МНР. Успехи, достигнутые монг. народом, - итог решения задач некапиталистич. развития, результат последующего утверждения нар. демократич. строя. Скачок, совершённый им от феод, средневековья к социалистич. обществу, - наглядный пример претворения в жизнь ленинского положения о H. п. р отставших в своём развитии стран.

Историч. опыт развития ранее отсталых окраин России, а также МНР по пути к социализму имеет важное междунар. значение. Он показывает, что слаборазвитые в экономич. отношении страны, двигаясь по H. п р., могут решить свои экономич., социальные и политич. задачи, ликвидировать тяжёлое наследие колониализма и стать экономически развитыми и независимыми гос-вами. H. п. р. наглядно продемонстрировал не только чисто экономич. преимущества, но и создал условия для разрешения социальных и национальных вопросов, осуществления культурной революции и, наконец, индустриализации страны и кооперирования в сельском хозяйстве. Поэтому опыт некапиталистич. развития ряда республик Сов. Союза и МНР оказывает и будет оказывать воздействие на судьбы народов освободившихся стран, избирающих в процессе классовой борьбы путь своего развития. "Под воздействием революционных условий нашего времени возникли своеобразные формы прогрессивного общественного развития освободившихся стран, возросла роль революционно-демократических сил. Некоторые молодые государства вступили на некапиталистический путь - путь, который обеспечивает возможность ликвидации отсталости, унаследованной от колониального прошлого, и создания условий для перехода к социалистическому развитию" (Международное совещание коммунистических и рабочих партий. Документы и материалы, M., 1969, с. 312-313).

В странах, провозгласивших программу H. п. р. (Алжирская Народная Демократическая Республика, Арабская Республика Египет, Гвинейская Республика, Иракская Республика, Народная Демократическая Республика Йемен, Народная Республика Конго, Объединённая Республика Танзания, Сирийская Арабская Республика, Сомалийская Демократическая Республика, Бирманский Союз и др.), ликвидируется политическое и подрывается экономическое господство иностранных монополий; расширяется сотрудничество с социалистическими государствами; регулируется, ограничивается частный сектор; создаются гос. и кооперативный секторы экономики и условия для их преимущественного развития; ведётся борьба против идеологии эксплуататоров; проводятся другие общедемократич. преобразования, создающие экономич. и социальные предпосылки для перехода к строительству социализма, для улучшения жизни народа. Решающим условием некапиталистич. развития и осуществления этих преобразований является ликвидация монополии политич. власти местной буржуазии или буржуазно-феод. элементов, переход власти в руки революц.-демократич. сил, действующих в интересах, а позже и под усиливающимся контролем трудящихся масс.

Развитие стран по некапиталистич. пути происходит в острой борьбе против реакционных сил. Возможность социаль-но-экономич. регресса и даже поворота на капиталистич. путь развития сохраняется в течение длит, периода в силу таких факторов, как тесная связь освободившихся стран с мировым капиталистическим рынком, преобладание в них мелкотоварного крест, и ремесленного х-ва, способного порождать капитализм, влияние бюрократич. и торг, буржуазии, бывших помещиков и капиталистов, связанных с империализмом и внутр. реакцией. Всё это делает неустойчивой поли-тич. структуру стран социалистич. ориентации. Победит ли H. п. р. или страны пойдут по капиталистич. пути развития- в конечном счёте определяет классовая борьба, соотношение политич. сил внутри и вне освободившихся стран. Однако никакие отдельные неудачи прогрессивных сил не могут умалить значения того обстоятельства, что положено начало принципиально новому направлению развития освободившихся стран, и их пример будет тем убедительнее, чем успешнее будет развиваться экономика, культура нац.-демократич. стран, чем полнее станут раскрываться преимущества H. п. р.

Лит.: Программа Коммунистической партии Советского Союза, M., 1973; T я г у-н е н к о В. Л., Проблемы современных национально-освободительных революций, M., 1966; КоллонтайВ. M., Пути преодоления экономической отсталости.. Критика современных буржуазных теорий, M., 1967; Тюльпанов С. И., Очерки политической экономии. (Развивающиеся страны), M., 1969; Ульяновский P. А., Социализм и освободившиеся страны, M., 1972. H. В. Опарин, P. А. Ульяновский.

НЕКВАЛИФИЦИРОВАННЫЙ ТРУД, см. Простой труд.

НЕКК (англ, neck, букв.- шея), магматическое тело в жерле вулкана или на поверхности Земли; то же, что жерловина.

НЕККАР (Neckar), река на Ю. ФРГ, прав, приток Рейна. Дл. 371 км, пл. басе, ок. 14 тыс. км2. Берёт начало на склонах Шварцвальда и Швабского Альба, течёт преим. в узкой, местами каньонообразной, долине; сильно меандрирует. Cp. расход воды в устье 130 м31сек, макс, сток - в феврале - марте. В суровые зимы замерзает. Судоходство до г. Плохинген (203 км), на значит, протяжении H. канализован и шлюзован. На H.- крупные гг. Штутгарт, Гейдельберг, Мангейм.

НЕККЕР (Necker) Жак (30.9.1732, Женева,- 9.4.1804, Коппе, близ Женевы), французский финансист и гос. деятель. Отец Ж. де Сталь. В 1750 начал свою карьеру банковским служащим в Париже. В период Семилетней войны 1756-63 искусными финанс. операциями составил большое состояние, стал главой банка. Приобрёл известность как своей финанс. деятельностью, так и рядом произведений по экономич. вопросам, направленных против системы взглядов физиократов и в особенности против А. Р. Тюрго. H. обосновывал необходимость гос. регулирования хлебной торговли. В 1776 был назначен директором королев, казны, а в 1777 ген. директором (министром) финансов. Стремился преодолеть острейший финанс. кризис гос-ва частичными реформами, не затрагивавшими основ феод.-абсолютистского строя, но задевавшими интересы двора и придворной знати (ограничение расходов двора, нек-рые преобразования в системе сбора налогов и др.). Опубликованный H. финанс. отчёт, сообщавший об огромных суммах, полученных придворными из казны, произвёл большое впечатление, особенно в рядах 3-го сословия; ещё более увеличил популярность H. В 1781 король дал отставку H. Однако дальнейшее углубление финанс. кризиса вынудило двор вновь в авг. 1788 призвать H. на пост мин. финансов. Жёстким контролем над расходованием гос. средств H. надеялся ослабить остроту финанс. кризиса. Он сыграл большую роль в подготовке Генеральных штатов 1789 и в предоставлении в них 3-му сословию двойного представительства. 11 июля Людовик XVI уволил H. в отставку, но после победы нар. восстания 14 июля 1789 был вынужден вернуть его на прежний пост. Однако половинчатая политика H. уже не соответствовала размаху революции. В сент. 1790 он вышел в отставку и в дальнейшем политич. роли не играл.

С о ч.: CEuvres completes, v. 1 - 15, P.. 1820-21.

Лит.: Jolly P., Necker, P., 1951. A. 3. Манфред.

НЕКЛЕТОЧНЫЕ РАСТЕНИЯ, низшие растения, размером от 1 см до 1 м, иногда сложного внешнего расчленения, не разделённые на отд. клетки, а представляющие собой одну громадную клетку со множеством ядер. У нек-рых H. р. (напр., у водорослей рода каулерпа) отд. части тела имеют разную форму (напр., стебле-видную и листовидную) и несут различные функции. К H. р. относятся из водорослей - все сифоновые и нек-рые др., из грибов - фикомицеты. В филогенезе H. р. развились, вероятно, из одноклеточных в результате сильного разрастания и усложнения одной клетки.

НЕКЛЮДОВО, посёлок гор. типа в Горьковской обл. РСФСР, подчинён Борскому горсовету. Расположен на левобережье Волги. Ж.-д. станция (Толоконцево) на линии Горький - Киров; от H. ж.-д. ветка (8 км) к г. Бор. Валяльно-войлочное производств, объединение, ф-ки са-поговаляльная и первичной обработки шерсти.

НЕКОРНЕВАЯ ПОДКОРМКА РАСТЕНИЙ, приём внесения удобрений, при к-ром растения получают питат. вещества через листья и стебли в результате опрыскивания или опыливания их удобрениями. См. Подкормка растений.

НЕКРАСОВ Александр Иванович [27.11 (9.12).1883, Москва,- 21.5.1957, там же], советский учёный в области механики, акад. АН СССР (1946; чл.-корр. 1932). В 1906 окончил Моск. ун-т и был оставлен для подготовки к профессорскому званию. Вёл педагогич. работу в ряде вузов; с 1918 - в МГУ (с 1937 проф.). В 1930- 1938 работал в Центр, аэрогидродинамич. ин-те, с 1945 - в Ин-те механики АН СССР. Предложил методы исследования установившихся волн конечной амплитуды на поверхности тяжёлой несжимаемой жидкости. Автор работ по нелинейной теории установившихся волновых движений жидкости, по решению задач на струйное обтекание заданного криволинейного профиля в сжимаемой и несжимаемой жидкости. Предложил метод определения обтеканий плоских контуров газовым потоком. Исследовал диффузию вихря в вязкой жидкости, задачу о флаттере крыла самолёта и др., в математике - нелинейные интегральные ур-ния с симметричным ядром. Государственная премия СССР (1952). Награждён орденом Трудового Красного Знамени и медалями.

Лит.: Александр Иванович Некрасов, М.- Л., 1950 (АН СССР. Материалы к биобиблиографии ученых СССР); Александр Иванович Некрасов. [Некролог], "Известия АН СССР. Отделение технических наук". 1957, № 6.

НЕКРАСОВ Алексей Дмитриевич [12 (24).3.1874, Москва,-22.8.1960, там же], советский зоолог, эмбриолог и историк биологии. В 1900 окончил