МОНТАЖ (франц. montage - подъём установка, сборка, от monter - поднимать), сборка и установка сооружений конструкций, технологического оборудования агрегатов, машин (см. Сборка машин, аппаратов, приборов и др. устройств и готовых частей и элементов.
МОНТАЖ в строительстве - основной производственный процесс, выполняемый при возведении зданий и сооружений или и реконструкции, в результате которого устанавливают в проектное положение строительные конструкции, инженерное технологическое оборудование и др. МОНТАЖ технологического оборудования включает также присоединение его к источникам энергоснабжения системам очистки и удаления отходов оснащение приборами, средствами автоматизации и контроля.
СТРОИТЕЛЬНО-МОНТАЖНЫЕ ОРГАНИЗАЦИИ в СССР, организационно обособленные производственно-хозяйственные единицы, основным видом деятельности которых является строительство новых, реконструкция, капитальный ремонт и расширение действующих объектов (предприятий, их отдельных очередей, пусковых комплексов, зданий, сооружений), а также монтаж оборудовани я. К государственным СТРОИТЕЛЬНО-МОНТАЖНЫМ ОРГАНИЗАЦИЯМ относятся строительные и монтажные тресты (тресты-площадки, тресты гор. типа, территориальные, союзные специализированные тресты); домостроительные, заводостроительные и сельские строительные комбинаты; строительные, (монтажные) управления и приравненные к ним организации (напр., передвижные механизированные колонны, строительно-монтажные поезда и др.).
ПРОЕКТИРОВАНИЕ (от лат. projectus, буквально - брошенный вперёд), процесс создания проекта - прототипа, прообраза предполагаемого или возможного объекта, состояния. Различают этапы и стадии ПРОЕКТИРОВАНИЯ, характеризующиеся определённой спецификой. Предметная область ПРОЕКТИРОВАНИЯ постоянно расширяется. Наряду с традиционными видами ПРОЕКТИРОВАНИЯ (архитектурно-строительным, машиностроительным, технологическим и др.) начали складываться самостоятельные направления ПРОЕКТИРОВАНИЯ человеко-машинных систем (решающих, познающих, эвристических, прогнозирующих, планирующих, управляющих и т. п.) (см. Система "человек и машина"), трудовых процессов, организаций, экологическое, социальное, инженерно-психологич., генетическое ПРОЕКТИРОВАНИЕ и др. Наряду с дифференциацией ПРОЕКТИРОВАНИЯ идёт процесс его интеграции на основе выявления общих закономерностей и методов проектной деятельности.
ПРОМСТРОЙПРОЕКТ, проектный институт в ведении Госстроя СССР. Находится в Москве. Организован в 1933. В составе института архитектурно-строительные и конструкторские отделы; ПРОМСТРОЙПРОЕКТ возглавляет объединение "Союзхимстройниипроект" с проектными институтами в Киеве, Ростове-на-Дону, Тольятти, Алма-Ате. Разрабатывает проекты (архитектурно-строительные и сан.-технич. части) производственных зданий и сооружений крупнейших промышленных предприятий автомобильной, машиностроит., металлургич., химич. и др. отраслей пром-сти; схемы генеральных планов пром. узлов и упорядочения существующих пром. районов; мероприятия по повышению уровня индустриализации строительтсва за счёт унификации и типизации зданий, сооружений и конструкций и внедрения эффективных строит. материалов; нормативные документы и методич. указания по проектированию пром. зданий и сооружений. Периодически публикует реферативную информацию "Строительное проектирование промышленных предприятий". Награждён орденом Трудового Красного Знамени (1958)
| втор прозаич. произведений ("7 - счастливое число", 1953, и др.), стихотворных сборников ("На всех улицах поёт человек", 1950, и др.). Нац. пр. ГДР (1961), пр. им. Г. Манна (1959), пр. им. Л. Фейхтвангера (1971) и др.
Соч.: Gesammelte Werke in Einzelausga-ben, Bd 1. Halle/Saale, 1971; Die StraBsn gehn, Halle/Saale, 1961; в рус. пер.- Матросы прибыли, М., 1930.
Лит.: Hans Lorbeer, в кн.: Proletarischrevolutionare Literatur, 1918-1933, В., 1970.
Д. В. Игнатьев.
ЛОРД (lord, в первонач. значении - хозяин, глава дома, семьи, от англо-сакс. hlaford, букв. - хранитель, защитник хлеба), 1) первоначально в ср.-век. Англии в общем значении - феод, землевладелец (лорд манора, лендлорд) и сеньор своих вассалов, в более спец. значении - крупный феодал, непосредств. держатель короля - барон. Постепенно звание Л. стало собират. титулом англ, высшего дворянства (герцоги, маркизы, графы, виконты, бароны), к-рыи получают (с 14 в.) пэры королевства, составляющие верхнюю палату брит, парламента - палату лордов.
Н, М.Лордкипанидзе.
X. А. Лоренц.
Звание Л. передаётся по мужской линии и старшинству, но может быть и пожаловано короной (по рекомендации премьер-министра). С 19 в. жалуется ("за особые заслуги") не только крупным землевладельцам, как было принято ранее, но и представителям крупного капитала, а также нек-рым деятелям науки, культуры и др. До 1958 места в палате Л. замещались только в порядке наследования этого титула. С 1958 введено назначение монархом части членов палаты Л., причём назначенные Л. заседают в палате пожизненно, их титул не наследуется. В 1963 потомственные Л. получили право слагать с себя титул. 2) Составная часть офиц. наименования нек-рых высших и местных должностных лиц Великобритании, напр, лорда-канцлера, лорда-мэра и др. Лорд-канцлер, верховный Л. Великобритании, - одна из старейших гос. должностей (учреждена в 11 в.); в совр. Великобритании Л.-канцлер - член пр-ва и пред, палаты лордов. Выполняет в основном функции министра юстиции: назначает судей в графствах, возглавляет Верховный суд, является хранителем большой гос. печати. Лорд-мэр - сохранившийся от ср. веков титул главы местных органов власти в Лондоне (в р-не Сити) и ряде др. крупных городов (Бристоле, Ливерпуле, Манчестере и др.). 3) В 15- 17 вв. составная часть титула Л.- протектора, к-рый присваивался некоторым высокопоставленным гос. деятелям Англии, напр, регентам при несовершеннолетнем короле. В 1653-58 титул Л.-протектора носил также О. Кромвель.
ЛОРДКИПАНИДЗЕ Кирилл Бежанович [28.9(10.10). 1839, с. Дихашхо, ныне Ванского р-на Груз. ССР,-12.5.1919, Кутаиси], журналист и обществ, деятель, представитель тергдалеулеби - обществ.-лит. течения груз, интеллигенции 60-х гг. Студентом Петерб. ун-та участвовал в студенч. волнениях 1861. В 1864 подготовил и издал в Петербурге на груз. яз. сб. стихов груз, поэтов-шестидесятников "Чонгури". Сотрудничал в их журнале "Сакартвелос моамбе" ("Вестник Грузии"), в 1873-74 ред. газ. "Дроеба", в 1881-83 работал в газете груз, народников "Шрома" ("Труд").
Лит.: Ратиани П. К., Грузинские шестидесятники в русском освободительном движении, пер. с груз., Тб., 1968.
ЛОРДКИПАНИДЗЕ Константин Александрович [р. 25.12.1904 (7. 1. 1905), с. Диди-Джихаиши, ныне Самтредского р-на], грузинский советский писатель. Род. в семье служащего. В 1924 окончил кутаисский гуманитарный техникум.
Участник Великой Отечеств, войны 1941 - 1945. Гл. ред. журн. "Литературная Грузия" (1956-62), "Цискари" (1962-66), директор изд-ва "Накадули" (с 1966). Лит. деятельность начал в 1924. Его первые поэтич. произв. проникнуты пафосом утверждения социалистич. действительности: сб. "Избранные стихи" (1926), поэма "Стенька Разин" (1927) и др. В 20-х гг. начал работать и в области прозы. Новый герой, новые социальные отношения, ломка старых представлений, героизм сов. людей, активный гуманизм - таковы гл. темы его прозаич. произв. Великие перемены в жизни груз, села легли в основу романа "Заря Колхиды" (1931-52). Цикл рассказов "Бессмертие" (1938, рус. пер. 1940) повествует о борьбе белорус, народа в годы Гражд. войны 1918-20. Героизму сов. народа в Великой Отечеств, войне посв, рассказ "Клинок без ржавчины" (1949, переработанное изд. 1956), цикл "невыдуманных рассказов" "Смерть ещё подождёт" (1968; Гос. пр. Груз. ССР им. Ш. Руставели, 1971). Роман "Волшебный камень" (ч. 1-2, 1955-65) - широкое полотно о Сов. Грузии. Совр. этич. проблемы - в центре новелл "Ортачальские рыбаки" (1969), "Да здравствует Дон-Кихот" (1970) и др. Л.- автор сценариев для фильмов "Дружба" (1941), "Тень на дороге" (1957), "Прерванная песня" (I960). Деп. Верх. Совета Груз. ССР 8-го созыва. Награждён 6 орденами а также медалями.
В рус. пер.- Горийская повесть, М., 1957; Дорогу осилит идущий, Тб., 1957; Клинок без ржавчины, М., 1959; Парень из Варцихе, М., 1962; Когда человек один. Повести и рассказы, М., 1971.
Лит.: Каландадзе Л., Константин Лордкипанидзе, Тб., 1958; Маргвела-ш в и л и Г., Дорогу осилит идущий. О творчестве К. Лордкипанидзе, "Дружба народов", 1966, № 3- Г. И. Мерквиладзе.
ЛОРДКИПАНИДЗЕ Нико (Николай Мерабович) [17(29).9.1880, с. Чунеши, ныне Цхалтубского р-на,-25.5.1944, Тбилиси], грузинский советский писатель. Род. в семье мирового посредника. Учился в Харьковском ун-те, откуда был исключён за участие в студенч. демонстрациях в 1900 и 1902. Учился в Австрии и Германии, окончил Горную академию в Леобене (Австрия) в 1907. В 1907 вернулся в Грузию, был преподавателем. В 1921-24 пред. Союза работников иск-в Грузии. Печатался с 1902. Л. создал произв. большого социального звучания, с первых рассказов заявив о себе как писатель, стремящийся осмысливать осн. проблемы истории и современности. В рассказах "Продаётся Грузия" (1910), "Грозный властелин", "Рыцари" (оба - 1912), в повести "Лихолетье" (1914-19) он разоблачал нравы буржуазии и феод, аристократии. Жизнь вырождающегося дворянства составляет содержание серии новелл "Разрушенные гнёзда" (1916). В историко-революц. повести "С тропинок на рельсы" (192S) отражена борьба груз, народа за свободу. Оптимистична, жизнеутверждающа повесть "Скульптор" (1936). Героич. борьбе сов. народа с фаш. захватчиками поев, повести "Непокорённые" (1943) и "Возвращение бывшего пленника" (1944). Творчество Л. входит в сокровищницу груз, лит-ры; оно оказало большое влияние на развитие груз, сов. лит-ры, её язык.
В рус. пер. - Избранное. [Вступ. ст. Е. Лунд-берга], Тб., 1948: Избранное, М., 1951; Грозный властелин, Тб., 1958.
Лит.: Жгенти В. Д., Нико Лордки-панндзе, Тб.. 1958.
ЛОРДОЗ (от греч. lordos - выгнутый), один из видов искривлении позвоночника, характеризующийся изгибом его - выпуклостью кпереди.
ЛОРД-ХАУ (Lord Howe), подводный хребет в юго-зап. части Тихого ок. Протягивается от Новой Зеландии до о. Лорд-Хау на С.-З., а затем на С., оканчиваясь в Коралловом м. на 18° ю. ш. Дл. ок. 2500 км, шир. до 500 км. Гребень хребта- плоская поверхность шириной ок. 200 км, погружающаяся к С. от 480 до 1400 м. Л.-Х. рассматривается как продолжение палеозойских структур Новой Зеландии.
ЛОРЕЙН (Lorain), город на С. США, в шт. Огайо. 78 тыс. жит. (1970), с соседним городом Элирия и общей пригородной зоной 257 тыс. Порт на оз. Эри (получение жел. руды, вывоз кам. угля). Ж.-д. узел. В пром-сти 34 тыс. занятых (1969). Гл. отрасль - чёрная металлургия. Судостроение, металлообработка, произ-во пром. оборудования.
ЛОРЕН (Loren) София (наст. фам. - Шиколоне, Scicolone) (p. 20.9.1934, Рим), итальянская киноактриса. В 1949 участвовала в конкурсах красоты и с этого же года начала выступать в кино, первоначально в эпизодич. ролях. Известность принесла актрисе роль уличной торговки в фильме "Золото Неаполя" реж. В. Де Сика. Впоследствии созданный ею образ темпераментной красавицы-итальянки неоднократно повторялся в фильмах, сохранявших внешние атрибуты неореализма ("Женщина с реки", 1954, и др.). В 1956-59 Л., ставшая кинозвездой, много снималась в Голливуде ("Гордость и страсть", "Любовь под вязами" - оба в 1958, "Ключ", 1959, и др.). После возвращения в Италию создала ряд значит, ролей в фильмах реж. Де Сика - Чезира ("Чочара", 1961), Иоганна ("Альтонские узники", 1963), Аде-лина, Анна, Мара ("Вчера, сегодня, завтра", 1964), Филумена Мартурано ("Брак по-итальянски", 1965), Джованна ("Подсолнухи", 1970). Снимаясь у др. режиссёров и в иностр. коммерч. фильмах, актриса исполняет роли экзотических роковых красавиц или представительниц высшего света, несвойственные народному характеру её таланта ("Графиня из Гонконга", 1967, и др.).
Лит.: Муратова Л., Софи Лорен, в кн.: Актеры зарубежного кино, в. 6, Л., 1971. Г. Д. Богемский.
ЛОРЕНС, Л о у р е н с (Lawrence) Дейвид Герберт (11.9.1885, Иствуд,-2.3. 1930, м. Ване, деп. Приморские Альпы, Франция), английский писатель. Род. в семье шахтёра. Получил образование учителя. В 1919 покинул Англию, путешествовал по Европе, Америке, Австралии. В реалистич. романах "Белый павлин" (1911), "Сыновья и любовники" (1913, рус. пер. 1927), "Радуга" (1915, рус. пер. под назв. "Семья Брэнгуэнов", 1925) причиной социальных бедствий Л. объявляет механич. цивилизацию, разорвавшую союз человека с природой. Для Л. характерен интерес к "частному бытию" индивида, однако психологич. анализ в духе фрейдизма приглушает социальную проблематику романов "Влюблённые женщины" (1920), "Флейта Аарона" (1922, рус. пер. 1925), "Кенгуру" (1923), "Пернатый змий" (1926). В романе "Любовник леди Чаттерли" (1928) Л. возвращается к критико-реалистич. изображению действительности. Автор лит.-критич. эссе, сб-ков рассказов, стихотворений и очерков путешествий.
Соч.: The Phoenix edition. [Ed. by W. Hei-nemann], L., 1954-57; A D. H. Lawrence miscellany, ed. by H. T. Moore, Carbondale, 1959; в рус. пер.- Урсула Брэнгуэн, М., 1925; Джек в дебрях Австралии, Л., 1927.
Лит.: М и р с к и и Д., Интеллиджент-сиа, М., 1934; Ал лен У., Традиция и мечта, М., 1970; L e a v i s F. R., D. H. Lawrence novelist, L., 1955; Moore H. Т., The intelligent heart. The story of D. H. Lawrence, L., 1960. H. М. Пальцев.
ЛОРЕНС (Lawrence) Ларс (псевд.; наст, имя и фам. Филип Стивенсон, Stevenson) (31.12.1896, Нью-Йорк, -21.9. 1965, Алма-Ата), американский писатель. Сын адвоката. В 30-е гг. активный участник амер. рабочего движения, секретарь Лиги американских писателей (1937). С 1947 один из редакторов журн. "Мейнстрим". В творчестве Л. выделяются драмы "Декларация" о Т. Джефферсоне и "Контратака" (1942) по пьесе "Победа" (1937) сов. драматургов И. Вершинина и М. Рудермана. Широкая панорама обществ.-психологич. конфликтов Америки 30-х гг. развёрнута в драматич. трилогии Л. "Буря" и многотомной эпопее "Семена" (1954-61), состоящей из романов "Утро, полдень и ночь" (1954), "Из праха" (1956), "Старый шут закон" (1961), "Провокация" (1961).
Лит.: 3 л о б и н Г., Семена будущего, "Иностранная литература", 1963, № 2.
ЛОРЕНС, Л а у р е н с (Lawrence) Томас (13.4.1769, Бристоль,-7.1.1830, Лондон), английский живописец-портретист. Самоучка. Испытал влияние
Т. Лоренс. Портрет Салли Сиддоне. Музей изобразительных искусств имени А. С. Пушкина. Москва.
Дж. Рейнолдса. С 1792 гл. художник короля, с 1820 президент АХ. Начав с поисков индивидуальных особенностей модели, затем всё чаще прибегал к идеализации образа и внешним эффектам; обладал виртуозной техникой (светлая красочная гамма со множеством бликов, лёгкий, текучий мазок). Пользовался широкой известностью в кон. 18 - нач. 19 вв. Произв.: портреты - королевы Шарлотты (1789, Нац. гал., Лондон), мисс Э. Фаррен (1790, Метрополитен-музей, Нью-Йорк), политич. и воен. деятелей Европы (1814-19, гал. Ватерлоо, замок в Виндзоре), М. С. Воронцова (1821, Эрмитаж, Ленинград).
Лит.: Gar lick К., Sir Thomas Lawrence, L., 1954.
ЛОРЕНС (Lawrence) Эрнест Орландо (1901 -1958), американский физик; см. Лоуренс Э. О.
ЛОРЕНС (Lawrence), город на С.-В. США, в шт. Массачусетс, в Новой Англии, на р. Мерримак. 67 тыс. жиг. (1970), вместе с соседним городом Хейверилл и общей пригородной зоной 232 тыс. жит. В пром-сти ок. 40 тыс. занятых (в т. ч. в пределах Л. ок. 15 тыс.). Текст., швейная, кож.-обув., радиоэлектронная, резиновая, бум., воен. пром-сть, произ-во оборудования для текст, и обув, пром-сти.
ЛОРЕНСО (Lorenzo) Ансельмо (21.4. 1841, Толедо, - 30.11.1914, Барселона), деятель испанского рабочего движения, один из идеологов анархо-синдикализма. По профессии - рабочий-типограф. Участвовал в создании секций 1-го Интернационала в Испании; был чл. Исп. федерального совета (1870-72), делегатом Лондонской конференции 1-го Интернационала (1871). В 1872-73 в рядах Новой мадридской федерации выступал против дезорганизаторской деятельности бакунистов, хотя был близок (в значительной мере под влиянием П. Пру-дона) к анархизму. Позднее участвовал в т. н. Анархистском интернационале и в ряде анархо-синдикалистских изданий.
ЛОРЕНСУ-МАРКИШ, Лоуренсу-Маркиш (Lourenco Marques), адм. центр и гл. город Мозамбика. 384 тыс. жит. (1970, перепись, с пригородами). Порт на берегу бухты Делагоа Инд. ок. (с угольной и нефтяной гаванями) и важный транзитный пункт на пути вокруг Африки; ж. д. связан с ЮАР и Юж. Родезией. Аэропорт. Вывоз угля, древесины, хлопка, сахара, сизаля, копры, фруктов. Произ-вo цемента, керамич. изделий, обуви; металлообр., деревообр., текст., хи-мич. предприятия. Ун-т, зоологич., бота-нич. сады. Мор. курорт.
ЛОРЕНЦ (Lorenz) Конрад (р. 7.11.1903, Вена), австрийский зоолог, этолог и зоопсихолог. Учился в Нью-Йоркском и Венском ун-тах. Проф. в Кенигсберге (с 1940), с 1950 руководитель Ин-та физиологии поведения науч. об-ва Макса Планка (ФРГ) в Бульдерне (с 1955 - в Зевизене, Бавария). Один из создателей науки о поведении животных - этологии. Вместе с Н. Тинбергеном разработал учение об инстинктивном поведении и его развитии в онто- и филогенезе. Л. принадлежат фундаментальные исследования по вопросам раннего научения (за-печатления) и его роли в формировании поведения взрослых животных, происхождения, развития и "ритуализации" выразит, поз, телодвижений и др. форм общения животных в филогенезе, по вопросам мотивации поведения, взаимодействия обусловливающих его внутр. и внешних факторов и др. В ряде случаев неправомерно распространяет биологич. закономерности поведения животных на человека и человеческое общество. Нобелевская пр. в области медицины (1973).
Соч.: Das sogenannte Bose. Zur Natur-geschichte der Aggression, W., 1963; Uber tierisehes und menschliches Verhalten, Bd 1 - 2, Munch., [1966]; Evolution and modification of behavior, Chi., [1965]; в рус. пер.- Кольцо царя Соломона, М., 1970; Человек находит друга, М., 1971. К. Э. Фабри.
ЛОРЕНЦ, Л о р е н т ц (Lorentz) Хендрик Антон (18.7.1853, Арнем,-4.2.1928, Харлем), нидерландский физик, создатель электронной теории. Учился в Лейденском ун-те (1870-72), в 1878-1923 проф. этого ун-та. С 1923 директор исследовательского ин-та Тейлора в Харлеме. В своей докторской диссертации (1875)
Л. рассмотрел отражение и преломление света с позиций электромагнитной теории Дж. Максвелла и показал, что на границе 2 сред возникают 4 условия (а не 6, как требовала механическая теория света). Это свидетельствовало о поперечности световых волн и служило доказательством электромагнитной теории света. В 1878 Л. объяснил дисперсию света интерференцией падающих волн и вторичных волн, возникающих при колебаниях заряженных частиц под действием падающих волн. Эта работа была первым шагом к разработке электронной теории, основные положения к-рой Л. сформулировал в 1892. С точки зрения теории Л. всякое вещество состоит из положит, и отрицат. дискретных зарядов, движением и взаимодействием к-рых обусловлены электромагнитные явления, а также электрич., магнитные и оптич. свойства вещества (см. Лоренца - Максвелла уравнения). Л. вывел выражение для силы, действующей со стороны электромагнитного поля на движущийся заряд (см. Лоренца сила).
С помощью электронной теории Л. удалось объяснить многие явления (соотношение между коэффициентом преломления вещества и поляризуемостью - Лоренц - Лоренца формула, связь между коэффициентами тепло- и электропроводности металлов, эффекты Холла, Керра и др.). Л. объяснил Зеемана эффект и предсказал поляризацию компонент зеемановского расщепления (Нобелевская пр., 1902, совм. с П. Зееманом). Классич. электронная теория нашла своё завершение в монографии Л. "Теория электронов" (1909). Электронная теория в том виде, в каком она была создана Л., не только полностью сохранила своё значение до наст, времени, но и явилась фундаментом мн. совр. физич. представлений.
Л.- автор классич. работ по электродинамике движущихся сред. В 1895 он формально ввёл понятие "местного времени" и показал, что уравнения Максвелла приближённо справедливы во всех равномерно и прямолинейно движущихся системах отсчёта. Для объяснения Майкельсона опыта Л. использовал предположение о сокращении продольных размеров в направлении движения тел, высказанное им (и независимо от него ирл. физиком Дж. Ф. Фицджеральдом) в 1892. Ввёл пространственно-временные преобразования, описывающие переход от одной инерциальной системы отсчёта к другой и оставляющие инвариантными уравнения Максвелла (Лоренца преобразования, 1904), а также нашёл зависимость массы от скорости. Эти работы Л. сыграли большую роль в подготовке относительности теории.
Л. принадлежит также ряд работ по термодинамике и статистич. физике (применение теоремы вириала к кинетической теории газов, термодинамика тер-моэлектрич. явлений, молекулярная теория разбавленных растворов, применение статистич. методов к электронной теории металлов и т. д.). Нек-рые работы Л. посвящены квантовой теории излучения, общей теории относительности.
Л. был пред, комитета по подготовке проекта частичного осушения залива Зёй-дер-Зе (1918-26); для этого проекта он разработал новые математич. методы гидродинамич. расчётов. Был организатором и пред. Сольвеевских конгрессов по физике (1911-27). Чл. Комитета Лиги Наций по интеллектуальному сотрудничеству (с 1923, президент с 1927). Чл. многих академий и науч. об-в мира.
Соч.: Collected papers, v. 1 - 9, Hague, 1934-39; в рус. пер.- Принцип относительности, Л., 1935 (совм. с др.); Теория электронов и ее применение к явлениям света и теплового излучения, 2 изд., М., 1953; Старые и новые проблемы физики, М., 1970.
Лит.: Б р о и л ь Л., По тропам науки, пер. с франц., М., 1962; Голдберг С., Электронная теория Лоренца и теория относительности Эйнштейна, "Успехи физических наук", 1970, т. 102, в. 2. В. П. Визгин.
ЛОРЕНЦА ПРЕОБРАЗОВАНИЯ, в специальной теории относительности- преобразования координат и времени к.-л. события при переходе от одной инерциальной системы отсчёта к другой. Получены в 1904 X. А. Лорен-цом как преобразования, по отношению к к-рым уравнения классич. ми-кроскопич. электродинамики (Лоренца - Максвелла уравнения) сохраняют свой вид. В 1905 А. Эйнштейн вывел их, исходя из двух постулатов, составивших основу спец. теории относительности: равноправия всех инерциаль-ных систем отсчёта и независимости скорости распространения света в вакууме от движения источника света.
[1502-3.jpg]
Рассмотрим частный случай двух инерциальных систем отсчёта Е и Е' с осями х и х', лежащими на одной прямой, и соответственно параллельными другими осями (у и у', z и z'). Если система Е' движется относительно Е с постоянной скоростью v в направлении оси х, то Л.п. при переходе от Е к Е' имеют вид:
[1502-4.jpg]
где с - скорость света в вакууме (штрихованные координаты относятся к системе Е', нештрихованные - к Е).
Л. п. приводят к ряду важных следствий, в т. ч. к зависимости линейных размеров тел и промежутков времени от выбранной системы отсчёта, к закону сложения скоростей в теории относительности и др. При скоростях движения, малых по сравнению со скоростью света (v << с), Л. п. переходят в преобразования Галилея (см. Галилея принцип относительности), справедливые в классич. механике Ньютона.
Подробнее см. Относительности теория; см. также лит. при этой статье. Г. А. Зисман.
ЛОРЕНЦА СИЛА, сила, действующая на заряженную частицу, движущуюся в электромагнитном поле. Формула для Л. с. F была впервые получена X. А. Лоренцам как результат обобщения опыта и имеет вид:
[1502-5.jpg]
Здесь е - заряд частицы, Е - напряжённость электрич. поля, В - магнитная индукция, v - скорость заряженной частицы относительно системы координат, в к-рой вычисляются величины F, E, В, а с - скорость света в вакууме. Формула справедлива при любых значениях скорости заряженной частицы. Она является важнейшим соотношением электродинамики, т. к. позволяет связать уравнения электромагнитного поля с уравнениями движения заряженных частиц. Первый член в правой части формулы - сила, действующая на заряженную частицу в электрич. поле, второй - в магнитном. Магнитная часть Л. с. пропорциональна векторному произведению v и В, т. е. она перпендикулярна скорости частицы (направлению её движения) и вектору магнитной индукции; следовательно, она не совершает механич. работы и только искривляет траекторию движения частицы, не меняя её энергии. Величина этой части Л. с. равна e/c*v B Sin a, где a - угол между векторами v и В [множитель 1/с связан с выбором единиц измерения: предполагается, что все величины измеряются в абсолютной (гауссовой) системе единиц (СГС системе единиц); в системе СИ этот множитель отсутствует]. Т. о., магнитная часть Л. с. максимальна, если направление движения частицы составляет с направлением магнитного поля прямой угол, и равна нулю, если частица движется вдоль направления поля.
В вакууме в постоянном однородном магнитном поле (В = Н, где Н - напряжённость поля) заряженная частица под действием Л. с. (её магнитной части) движется по винтовой линии с постоянной по величине скоростью v; при этом её движение складывается из равномерного прямолинейного движения вдоль направления магнитного поля Н (со скоростью v||, равной составляющей скорости частицы v в направлении Н) и равномерного вращат. движения в плоскости, перпендикулярной Н (со скоростью v перпендикулярна, равной составляющей v в направлении, перпендикулярном Н). Проекция траектории движения частицы на плоскость, перпендикулярную Н, есть окружность радиуса R = cmv перпендикулярна /eH, а частота вращения равна w = еН/тс (т. н. циклотронная частота). Ось винтовой линии совпадает с направлением поля Н, и центр окружности перемещается вдоль силовой линии поля.
Если электрич. поле Е не равно нулю, то движение носит более сложный характер. Происходит перемещение центра вращения частицы перпендикулярно полю Н, называемое дрейфом. Направление дрейфа определяется вектором [ЕН] и не зависит от знака заряда. Скорость дрейфа и для простейшего случая скрещенных полей (Е перпендикулярна Н) равна и = сЕ/Н.
Воздействие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы приводит к перераспределению тока по сечению проводника, что находит своё проявление в различных термомагнитных и гальваномагнитных явлениях (Нернста - Эт-тингсхаузена эффект, Холла эффект и др.).
Лит.: Лорентц Г. А., Теория электронов и ее применение к явлениям света и теплового излучения, пер. с англ., 2 изд., М., 1953; Т а м м И. Е., Основы теории электричества, 7 изд., М., 1957; ф е и н-ман Р., Лейтон Р., Сэндс М., Фейнмановские лекции по физике, [пер. с англ.], в. 6, М., 1966.
ЛОРЕНЦА - МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ, Лоренца уравнения, фундаментальные уравнения классич. электродинамики, определяющие микроскопия, электромагнитные поля, создаваемые отдельными заряженными частицами. Л.- М. у. лежат в основе электронной теории (микроскопич. электродинамики), построенной X. А. Лоренцам в кон. 19 - нач. 20 вв. В этой теории вещество (среда) рассматривается как совокупность электрически заряженных частиц (электронов и атомных ядер), движущихся в вакууме.
В Л.- М. у. электромагнитное поле описывается двумя векторами: напря-жённостямн микроскопич. полей - электрического е и магнитного h. Все электрич. токи в электронной теории - чисто конвекционные, т. е. обусловлены движением заряженных частиц. Плотность тока j = pv, где р - плотность заряда, а v - его скорость.
Л.- М. у. были получены в результате обобщения макроскопич. Максвелла уравнений. В дифференц. форме в абс. системе единиц Гаусса они имеют вид:
[1502-6.jpg]
(с - скорость света в вакууме). Согласно электронной теории, ур-ния (1) точно описывают поля в любой точке пространства (в т. ч. межатомные и внутриатомные поля и даже поля внутри электрона) в любой момент времени. В вакууме они совпадают с ур-ниями Максвелла.
Микроскопич. напряжённости полей е и h очень быстро меняются в пространстве и времени и непосредственно не приспособлены для описания электромагнитных процессов в системах, содержащих большое число заряженных частиц (т. е. в макроскопич. материальных телах). А именно такие макроскопич. процессы представляют интерес, напр., для электротехники и радиотехники. Так, при токе в 1 а через поперечное сечение проводника в 1 сек проходит ок. 1019 электронов. Проследить за движением всех этих частиц и вычислить создаваемые ими поля невозможно. Поэтому прибегают к статистич. методам, к-рые позволяют на основе определённых модельных представлений о строении вещества установить связь между ср. значениями напряжённостей электрич. и магнитных полей и усреднёнными значениями плотностей заряда и тока.
Усреднение микроскопич. величин производится по пространственным и временным интервалам, большим по сравнению с микроскопич. интервалами (порядка размеров атомов и времени обращения электронов вокруг ядра), но малым по сравнению с интервалами, на к-рых макроскопич. характеристики электромагнитного поля заметно изменяются (напр., по сравнению с длиной электромагнитной волны и её периодом). Подобные интервалы наз. "физически бесконечно малыми".
Усреднение Л.- М. у. приводит к ур-ниям Максвелла. При этом оказывается, что ср. значение напряжённости микроскопич. электрич. поля е равно напряжённости поля в теории Максвелла: е = Е, а ср. значение напряжённости микроскопич. магнитного поля h - вектору магнитной индукции: h = В.
В теории Лоренца все заряды разделяются на свободные и связанные (входящие в состав электрически нейтральных атомов и молекул). Можно показать, что плотность связанных зарядов определяется вектором поляризации Р (электрич. дипольным моментом единицы объёма среды):
[1502-7.jpg]
а плотность тока связанных зарядов, кроме вектора поляризации, зависит также от намагниченности I (магнитного момента единицы объёма среды):
[1502-8.jpg]
Векторы Р и I характеризуют электромагнитное состояние среды. Вводя два вспо-могат. вектора - вектор электрич. индукции
[1502-9.jpg]
и вектор напряжённости магнитного поля
[1502-10.jpg]
получают макроскопич. ур-ния Максвелла для электромагнитного поля в веществе в обычной форме.
Помимо ур-ний (1) для микроскопич. полей, к основным ур-ниям электронной теории следует добавить выражение для силы, действующей на заряженные частицы в электромагнитном поле. Объёмная плотность этой силы (силы Лоренца) равна:
[1502-11.jpg]
Усреднённое значение лоренцовых сил, действующих на составляющие тело заряженные частицы, определяет макроскопич. силу, к-рая действует на тело в электромагнитном поле.
Электронная теория Лоренца позволила выяснить физ. смысл осн. постоянных, входящих в ур-ния Максвелла и характеризующих электрич. и магнитные свойства вещества. На её основе были предсказаны или объяснены нек-рые важные электрич. и оптич. явления (нормальный Зеемана эффект, дисперсия света, свойства металлов и др.).
Законы классич. электронной теории перестают выполняться на очень малых пространственно-временных интервалах. В этом случае справедливы законы квантовой теории электромагнитных процессов - квантовой электродинамики. Основой для квантового обобщения теории электромагнитных процессов являются Л.- М. у.
Лит.: Лорентц Г. А., Теория электронов и ее применение к явлениям света и теплового излучения, пер. с англ., 2 изд., М., 1953; Б е к к е р Р., Электронная теория, пер. с нем., Л.- М., 1936; Ландау Л. Д. и Лифшиц Е. М., Теория поля, М., 1967 (Теоретическая физика, т. 2). Г. Я. Мякишев.
ЛОРЕНЦЕТТИ (Lorenzetti), братья, итальянские живописцы, представители сиенской школы эпохи треченто. Пьетро Л. [ок. 1280, Сиена, -1348 (?), там же], исходя из традиций Дуччо ди Буонинсенъя, перерабатывал их (под влиянием иск-ва Джотто и Джованни Пизано), добиваясь большей телесности и монументальности изображений, часто использовал архит. мотивы с развитыми пространств, построениями (полиптих в церкви Пьеве ди Санта-Мария в Ареццо, 1320; алтарь с "Историей кармелитского ордена", 1329, Нац. пинакотека, Сиена; триптих с "Рождением Марии", 1342, Музей собора, Сиена). Трагич. пафосом проникнуты его росписи в Нижней церкви Сан-Франческо в Ассизи (1325-29 и после 1340), выразительной обобщённостью форм родственные иск-ву Джотто, но ещё сохраняющие плоскостность композиции. Амброджо Л. [ум. 1348(?), Сиена] был тесно связан с иск-вом Флоренции (где эпизодически работал в 1320- 1330-х гг.), изучал античную скульптуру, интересовался проблемами перспективы ("Благовещение", 1344, Нац. пинакотека, Сиена). В его главной работе - цикле росписей со сценами "доброго" и "дурного" правления (Палаццо Публико в Сиене, 1337-39) сложная аллегорическая программа объединяет образы, отмеченные строгим дидактизмом, с живыми картинами гор. жизни и величеств, пейзажной панорамой.
Лит.: Sinibaldi G., I Lorenzetti, Siena, 1933; Rоw1еу G., Ambrogio Lorenzetti, v. 1 - 2, Princeton, 1958.
М. Н. Соколов.
ЛОРЕНЦ-ЛОРЕНЦА ФОРМУЛА связывает преломления показатель п вещества с электронной поляризуемостью аэл составляющих его частиц (см. Поляризуемость атомов, ионов и молекул). Получена в 1880 X. А. Лоренцам и независимо от него дат. физиком Л. Лорен-цом. Для вещества, все частицы к-рого одинаковы, Л.- Л. ф. имеет вид:
[1502-12.jpg]
(N - число поляризующихся частиц в единице объёма). Л.- Л. ф. выведена в предположениях, справедливых только для изотропных сред (газы, неполярные жидкости, кубич. кристаллы). Однако, как показывает опыт, (*) приближённо выполняется и для мн. др. веществ (допустимость её применения и степень точности устанавливаются экспериментально в каждом отд. случае). Л.- Л. ф. неприменима в областях собственных (резонансных) полос поглощения веществ - областях аномальной дисперсии света в них.
Поляризуемость вещества можно считать чисто электронной лишь при частотах внешнего поля, соответствующих видимому и ультрафиолетовому излучению. Только в этих диапазонах (с указанными выше ограничениями) применима Л.- Л. ф. в виде (*). При более медленных колебаниях поля, в инфракрасной (ИК) области, успевают сместиться более тяжёлые, чем электроны, ионные остовы (атомы) и приходится учитывать их вклад в поляризуемость аат. В ряде случаев достаточно в формуле (*) заменить аэл на полную "упругую" поляризуемость (аэл и ссат, см. Клаузиуса - Моссотти формула; следует иметь в виду, что ди-электрич. проницаемость Е = п2). В полярных диэлектриках в ещё более длинноволновой, чем ИК, области спектра существенна т. н. ориентационная поляризация, обусловленная поворотом "по полю" постоянных дипольных моментов частиц. Её учёт приводит к усложнению зависимости и от а для этих частот (ф о р-мула Ланжевена - Дебая).
При всех ограничениях на её применимость Л.- Л. ф. широко используется: она и непосредственно следующее из неё выражение для рефракции молекулярной являются основой для рефрактометрии чистых веществ и смесей, определения поляризуемости частиц, исследования структуры органич. и неорганич. соединений.
Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3); Волькенштейн М. В., Молекулярная оптика, М. -Л., 1951; Б а ц а н о в С. С., Структурная рефрактометрия, М., 1959; Б о р н М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., М., 1970. В. А. Зубков.
1506.htm
ЛУЧЕВАЯ СКОРОСТЬ, радиальная скорость (в астрономии), проекция скорости звезды небесного объекта в пространстве на направление от объекта к наблюдателю, т. е. на луч зрения. При определении Л. с. используется принцип Доплера (см. Доплера эффект), применимость к-рого к световым волнам была доказана в 1900 А. А. Белопольским. Согласно этому принципу, длина волны света, излучаемого или поглощаемого движущимся телом, увеличивается или уменьшается в зависимости от того, удаляется это тело от наблюдателя или приближается к нему. Если длину волны, излучаемую неподвижным по отношению к наблюдателю источником света, обозначить Хо, а движущимся X, то разность X. - Хо зависит от скорости источника относительно наблюдателя v в соответствии с формулой, учитывающей эффекты теории относительности
[1506-1.jpg]
где с - скорость света. Когда v много меньше, чем с, это соотношение приближённо записывается в виде
[1506-2.jpg]
Т. к. скорость звёзд в нашей Галактике не превышает неск. сотен км/сек, при изучении их движений применяется именно эта приближённая формула. Точная формула используется при изучении движения скоростей вещества, выбрасываемого звёздами, и в др. случаях. Л. с. определяют путём измерения разности длин волн линий излучения или поглощения в спектре небесного объекта и в спектре неподвижного лабораторного источника света. Для обычных звёздных скоростей смещения линий малы. Так, для Л. с. 10 км/сек разность Л - Ло для Ло = 4500 А составляет 0,15 А. При дисперсии используемого спектрографа 40 А/мм разница в положении линий на спектрограмме составляет всего лишь ок. 0,004 мм. Поэтому для надёжного измерения Л. с. необходима специально подготовленная аппаратура, позволяющая свести к минимуму инструментальные и иные ошибки. На ряде обсерваторий мира, располагающих крупными телескопами, в т. ч. в СССР (на Крымской астрофизич. обсерватории АН СССР), ведутся многолетние определения Л. с. звёзд. Измерения Л. с. звёзд в галактиках позволили обнаружить их вращение и определить кинематич. характеристики вращения галактик, а также нашей Галактики. Периодич. изменения Л. с. нек-рых звёзд позволяют обнаружить их движение по орбите в двойных и кратных системах, а когда известны угловые размеры орбиты, определить её линейные размеры и расстояние до звезды (см. Двойные звёзды). Иногда периодич. изменения Л.с. объясняются пульсацией верхних слоев звёзд. В ряде случаев различие Л. с., определённое по спектральным линиям, образующимся в разных слоях атмосферы звезды, даёт возможность изучать движение звёздного вещества. Общность Л. с. группы звёзд позволяет выделять скопления генетически связанных звёзд, что имеет большое значение для изучения развития звёзд. О результатах исследований Л. с. удалённых галактик и квазаров, скорости к-рых составляют заметную долю скорости света, см. в ст. Красное смещение.
Лит.: Курс астрофизики и звёздной астрономии, т. 1, М.- Л., 1951, гл. 18-21. В. Л. Хохлова.
ЛУЧЕВАЯ ТЕРАПИЯ, радиотерапия (от лат. radius - луч и греч. therapeia - лечение), использование в леч. целях разнообразных видов ионизирующих излучении различных энергий. Сразу же после открытия в 1896 радиоактивности А. Беккерелем и изучения этого явления П. Кюри (отсюда старое назв.- кюритерапия) было обнаружено её биологич. действие на организм (см. Радиобиология). В 1897 франц. врачи Э. Бенье и А. Данло впервые применили излучение радия с леч. целью. Дальнейшими исследованиями была выявлена наибольшая чувствительность к излучению радия молодых, быстрорастущих и размножающихся клеток, что дало основание использовать радиоактивное излучение для разрушения состоящих именно из таких клеток злокачеств. опухолей.
Виды Л. т.: альфа-терапия, бета-терапия, гамма-терапия, нейтронная терапия, пи-мезонная терапия, протонная терапия, рентгенотерапия, электронная терапия. Применение Л. т. обосновано след. факторами: 1) биологическим действием ионизирующих излучений, т. е. их способностью вызывать функциональные и анатомич. изменения тканей, органов и организма в целом,- подавление способности роста и размножения клеток и тканей и гибель тканевых элементов облучённого органа. При этом степень повреждения облучённых тканей прямо пропорциональна поглощённой дозе;
2) большей чувствительностью к воздействию излучений патологически изменённых тканей (опухолевые, дистрофические, при воспалит, процессе и др.);
3) ответной реакцией организма, его органов и тканей на облучение. Слабая степень повреждения - обратимый процесс, и ответная реакция облучённой ткани выражается не только в компенсации ослабленной или утраченной в той или иной степени функции, но и в усилении функции. При глубоких анатомич. повреждениях облучённых тканей процесс оказывается необратимым, и погибшие элементы замещаются нефункциональной соединительной тканью. Поэтому в одних случаях цель Л. т. состоит в усилении или, наоборот, подавлении функции того или иного органа, в других, напр, при злокачеств. опухолях (рак, саркома и др.),- в полном подавлении жизнедеятельности и уничтожении патологически изменённых тканей. Важное условие эффективности Л. т.- выбор энергии излучения и поглощённая тканями доза. В качестве источников ионизирующих излучений в Л. т. используют радиоактивные изотопы (60Со, 137Cs, 32P, 198Au, 137I, 192Ir и др.), а также рентгеновские установки, гамма-установки и ускорители заряженных частиц (линейные и циклич. ускорители, бетатроны).
В зависимости от расположения источника излучения по отношению к облучаемому органу различают внутреннее и внешнее облучение. Внутр. облучение осуществляют при введении в организм (через рот или внутривенно) радиоактивного вещества, к-рое постепенно распределяется в различных органах и тканях и сопровождается испусканием заряженных частиц и v-лучей. Внешнее облучение может быть общим и местным. Общее применяется крайне редко, и осн. методом Л. т. является местное облучение, т. е. облучение к.-л. органа или его ограниченного участка при защите остальных частей организма от действия излучения.
Для лечения глубоко расположенных очагов применяется дистанционное облучение (телетерапия) - источник излучения (гамма- и рентгеновские установки, ускорители) находится от кожи на большом расстоянии (30-120 см). Близко-фокусное, или короткофокусное, облучение, при к-ром расстояние от источника (рентгенотерапевтич. аппараты и установки с зарядом 60Со или 192Iг) до кожи не превышает 3-7 см, используют чаще для лечения заболеваний кожи, особенно её злокачеств. опухолей. Для лечения кожных заболеваний применяют также контактное облучение, или аппликационную терапию, при к-рой радиоактивные препараты, испускающие а- и (3-частицы, располагают на поверхности кожи или слизистой оболочки.
Внутриполостное облучение выполняется различными способами. Небольшой тубус специального близкофокусного рентгеновского аппарата вводится непосредственно в полость тела (ротовая полость, влагалище, прямая кишка). Резиновый баллон, наполненный раствором радиоактивного вещества, металлич. футляр с трубочками, содержащими радиоактивный изотоп, а также бусы из 60Со вводят в полостной или трубчатый орган (мочевой пузырь, матка, бронх и др.). В полостной орган (мочевой пузырь) или полость тела (плевральная, брюшная и др.) можно впрыскивать раствор или взвесь радиоактивного изотопа. Внутритканевое облучение достигается и введением в ткани игл или трубочек, содержащих 60Со или 192Iг, кера-мич. цилиндров, а также коллоидного раствора 198Аu или гранул из 198Аu. Л. т. широко сочетается с хнрургич., лекарственным, гормональным, диетическим и др. видами лечения, т. к. комбинированные методы лечения оказываются наиболее эффективными.
Лит.: Домшлак М П., Очерки клинической радиологии, М., 1960; Козлова А. В., Методика применения радиоактивных изотопов с лечебной целью, М., I960; её же, Лучевая терапия злокачественных опухолей, М., 1971; Лучевая терапия с помощью излучений высокой энергии, пер. с нем., [М.], 1964; Физические основы лучевой терапии и радиобиологии, пер, с франц., М., 1969; Справочник по рентгенологии и радиологии, под ред. Г. А, Зедгенндзе, М., 1972. Г,, А, Зедгенидзе,
ЛУЧЕВОЕ ПОРАЖЕНИЕ, радиационное поражение, повреждение от воздействия ионизирующих излучений и нек-рых видов неионизирующего электромагнитного излучения (инфракрасного, ультрафиолетового и др.), строго локализованное в к.-л. органе, ткани, системе организма. Чаще под Л. п. понимают местные повреждения, обусловленные биологическим действием ионизирующих излучений. Распространённое Л. п. от ионизирующих излучений, сопровождающееся общими нарушениями организма, определяет развитие лучевой болезни. Л. п. от инфракрасного излучения вызывается тепловым действием и проявляется тепловыми ожогами и перегреванием. Ультрафиолетовое излучение оказывает гл. обр. химическое действие. Л. п. от мощных световых пучков, излучаемых лазерами, характеризуется в основном Ожеговыми поражениями сетчатой оболочки глаза, а также кожи.
ЛУЧЕГОРСК, посёлок гор. типа, центр Пожарского р-на Приморского края РСФСР. Расположен в 9 км от ж.-д. ст. Лучегорск (на линии Хабаровск - Владивосток). Строится (1973) Приморская ГРЭС.
ЛУЧЕЗАПЯСТНЫЙ СУСТАВ, подвижное соединение костей предплечья и кисти человека. Л. с.- часть комбинированного кистевого сустава, т. к. он фактически сочленяет лишь лучевую кость с проксимальным (т. е. расположенным ближе к туловищу) рядом костей запястья. Суставная ямка Л. с. образована расширенной и вогнутой поверхностью лучевой кости и треугольным хрящевым диском, к-рый прикрепляется одним краем к лучевой кости, а другим - к шиловидному отростку локтевой кости. Суставную головку образуют поверхности ладьевидной, полулунной и трёхгранной костей. Л. с. по форме является эллипсоидом, что обеспечивает в нём сгибание-разгибание, отведение-приведение и круговое вращение кисти.
ЛУЧЕНИЕ РЫБЫ, старинный способ добывания рыбы ночью с помощью искусств, света. Рыбу отыскивали, используя зажжённые смоляные лучины (откуда назв.) или факел, и били острогой. В СССР правилами рыболовства Л. р. запрещено.
ЛУЧЕПЁРЫЕ (Actinopterygii), группа костных рыб подкласса совершенноротых. Включает подавляющее большинство (95%) ныне живущих рыб. От др. группы совершенноротых рыб - кистепёрых Л. отличаются отсутствием центр, оси базальных элементов скелета в парных плавниках. Чешуя ганоидная или костная. Череп гиостилический (см. Гиостилия). 5 надотрядов: палеонисциды, многопёры, хрящевые ганоиды, костные ганоиды и костистые рыбы. Наиболее древние Л.- палеонисциды (Раlaeonisci) - появились в среднем девоне; хвост у них обычно гетероцеркный, чешуя ганоидная; к ним принадлежало большинство мор. и пресноводных рыб каменноугольного и пермского периодов; вымерли в меловом периоде. Потомками их были рыбы надотряда костных ганои-дов. Костные ганоиды появились в триасе, господствовали в юре и мелу; до наших дней сохранились ильная рыба и неск. видов отряда панцирных щук. У костных ганоидов хвост гомоцеркный, внутр. скелет окостеневает, чешуя ганоидная или костная (циклоидная). От них, вероятно, уже в конце триаса отделились костистые рыбы, давшие всё разнообразие совр. форм рыб. Др. группа потомков палеонисцид - хрящевые ганоиды также появились в конце триаса и дожили до наст, времени (см. Осетровые). Многопёры в ископаемом состоянии известны с эоцена; произошли они также, видимо, от палеонисцид, к-рые, т. о., являются родоначальной группой всех ныне живущих Л.
Лит.: Никольский Г. В., Частная ихтиология, 3 изд., М., 1971. Г. В. Никольский.
ЛУЧЖОУ, Лусянь, город в Китае, в пров. Сычуань. 289 тыс. жит. (1953). Порт на левом берегу р. Янцзы, при впадении р. Тоцзян. Машиностроит., металл ообрабат., хим., пищ., текст., деревообрабат., стекольная пром-сть. Вблизи Л.- добыча угля и соли.
ЛУЧИНА Янка (псевд,; наст, имя и фам. Иван Люцианович Неслуховский) [6(18). 7. 1851, Минск, -16(28). 7. 1897, там же], белорусский поэт. Род. в семье адвоката. Окончил в 1877 Петерб. технологич. ин-т. Работал начальником главных ж.-д. мастерских на Кавказе, где познакомился с М. Горьким. Выступил в печати в 80-х гг., писал на белорус., рус. и польском языках. Его белорус, произв. на темы из крест, жизни представлены сб-ком лирики "Вязанка" (1891, опубл. 1903), в к-ром звучит протест против социального и нац. гнёта, горячее сочувствие народу. Стихи Л. на польском яз. опубл. в сб. "Стихотворения" (1898). На рус. яз. написал неск. стих, и повесть "Верочка" (опубл. 1900).
Соч.: Выбраныя творы. Склау С. Майхровiч, MIHCK, 1953.
Лит.: Майхровiч С., Янка Лучына, Жыццё i творчасць, Мiнск, 1952.
ЛУЧИНСКИЙ Александр Александрович [р. 10(23).3.1900, Киев], советский военачальник, генерал армии (1955), Герой Сов. Союза (19.4.1945). Чл. КПСС с 1943. В Сов. Армии с 1919. Участник Гражд. войны 1918-20 - командир взвода и эскадрона. Окончил Военную академию им. М. В. Фрунзе (1940), Высшие академические курсы (1948). В 1937-38 участвовал добровольцем в борьбе кит. народа против япон. империалистов. Во время Великой Отечеств, войны 1941-45 командир стрелк. дивизии и корпуса (1942-44), командующий войсками 28-й и 36-й армий (1944-45). После войны был зам. главнокомандующего Группой сов. войск в Германии (1949), командовал войсками Ленинградского (1949-53) и Туркестанского (1953-57) воен. округов. В 1958-64 зам. гл. инспектора Мин-ва обороны СССР, с 1964 воен. инспектор-советник Группы генеральных инспекторов Мин-ва обороны СССР. Деп. Верх. Совета СССР 2-4-го созывов. Кандидат в чл. ЦК КПСС (1952-59). Награждён 3 орденами Ленина, 4 орденами Красного Знамени, 3 орденами Суворова 1-й степени, орденами Кутузова 1-й степени, Суворова 2-й степени, Трудового Красного Знамени Узб. ССР, Красной Звезды и медалями.
А. А. Лучинский.
ЛУЧИСТОЕ ОТОПЛЕНИЕ, вид отопления, при к-ром тепло в отапливаемое помещение передаётся преим. излучением и в значительно меньшем количестве - конвекцией (см. Конвективный теплообмен). Характерный признак Л. о.- размещение отопительных приборов под потолком или в потолке (перекрытии) помещения. При этом поток лучистого тепла через лучепрозрачную среду (воздух) от отопит, приборов распространяется в основном вниз. Он воспринимается ограждающими конструкциями (в частности, полом). Люди, находящиеся в помещении, также воспринимают выделяемое отопит, приборами лучистое тепло. Поэтому темп-pa окружающего их воздуха может быть ниже, чем в помещениях с др. видами отопления, что является преимуществом Л. о. Наряду с этим, сильный поток лучистой энергии приводит к необходимости ограничения темп-ры поверхностей, отдающих тепло при Л. о.
В качестве теплоносителя в Л. о. используются горячая вода (преимущественно), пар, горячий воздух и электроэнергия, с помощью к-рых нагреваются греющие элементы (напр., кабель, проложенный в ограждающей конструкции). Отопит, приборы при Л. о. часто совмещают с перекрытием отапливаемого помещения (рис.); при этом обогревается пол вышележащего этажа. В целях устранения дискомфорта для находящихся в помещении людей темп-pa поверхности пола должна быть не выше 26 °С. При размещении отопительных приборов под потолком плоская, отдающая тепло поверхность наз. отопительной панелью. Системы отопления с такими приборами иногда наз. панельно-лучистыми. Имеются системы Л. о., в к-рых нагревание потолка, передающего тепло в помещение, производится подаваемым (под потолком) в помещение горячим воздухом. Системы Л. о. с отопит, панелями в летнее время могут использоваться для радиационного охлаждения помещений, для чего по трубам, где зимой проходил теплоноситель, пропускается холодная вода. При этом необходимо, чтобы темп-pa выходящей в помещение поверхности охлаждения (для исключения конденсации на ней влаги) была выше темп-ры точки росы воздуха в помещении. Когда же отопит, панели не используются для летнего охлаждения помещений, а теплоноситель имеет высокую темп-ру, целесообразно эти панели размещать вертикально, в частности в наружных стенах. Такое расположение панелей в СССР получило наибольшее распространение (см. Панельное отопление).
Лит.: Миссенар Ф.-А., Лучистое отопление и охлаждение, пер. с франц., М., 1961. И. Ф. Ливчак.
ЛУЧИСТОЕ РАВНОВЕСИЕ в атмосферах звёзд, состояние звёздной атмосферы, при к-ром перенос энергии в ней осуществляется лучеиспусканием, причём каждый элемент объёма атмосферы излучает столько же энергии, сколько и поглощает. Предположение о Л. р. справедливо для большинства звёзд, так как перенос энергии др. способами (конвекцией и теплопроводностью) играет в звёздных атмосферах меньшую роль. Определение физич. условий в атмосфере при Л. р. сводится к совместному решению уравнений переноса излучения и лучистого равновесия. К ним добавляется уравнение механич. равновесия атмосферы под действием силы притяжения и сил газового и светового давления. Делается также допущение о термо-динамич. равновесии при собственной темп-ре в каждом месте. Решение указанных уравнений позволяет определить изменение плотности и темп-ры с глубиной, а также поле излучения в атмосфере звезды. В частности, при этом находится распределение энергии в непрерывном спектре звезды. Сравнивая вычисленное таким путём распределение энергии в спектре с наблюдённым, проверяют правильность принятой теории.
Разрез перекрытий помещения с панелями лучистого отопления, обогреваемыми: а - горячей водой или паром; б - горячим воздухом; в - электроэнергией; 1 - перекрытие помещения (из железобетона); 2 -вмонтированные в перекрытие стальные трубы, по к-рым проходит горячая вода или пар; 3 - каналы (оставляемые при формовании перекрытия), по к-рым проходит горячий воздух; 4-греющий электрический кабель.
При теоретич. определении линейчатых спектров звёзд в уравнении Л. р. учитывается перераспределение излучения по частотам внутри линии. Теория даёт возможность найти профиль спектральной линии, а также её эквивалентную ширину, т. е. ширину соседнего участка непрерывного спектра, энергия в к-ром равна полной энергии, поглощённой в линии. Большое значение имеет зависимость эквивалентной ширины от числа поглощающих атомов (т. н. кривая роста), использование к-рой позволяет определить химнч. состав звёздных атмосфер. По профилям линий можно судить о вращении звёзд, о наличии в их атмосферах магнитных полей и др. эффектах. Особое место в теории Л. р. занимает исследование звёзд с яркими линиями в спектрах. Такие спектры возникают в оболочках, выбрасываемых различными нестационарными звёздами (новыми, звёздами типа Be и др.). См. также Звёзды.
Лит.: Соболев В. В., Курс теоретической астрофизики, М., 1967; Иванов В. В., Перенос излучения и спектры небесных тел, М., 1969. В. В. Соболев.
ЛУЧИСТЫЕ ГРИБКИ, лучистые грибы, группа микроорганизмов, занимающая промежуточное положение между бактериями и грибами; то же, что актиномицеты.
ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН, радиационный теплообмен, осуществляется в результате процессов превращения внутр. энергии вещества в энергию излучения, переноса энергии излучения и её поглощения веществом. Протекание процессов Л. т. определяется взаимным расположением в пространстве тел, обменивающихся теплом, свойствами среды, разделяющей эти тела. Существ, отличие Л. т. от др. видов теплообмена (теплопроводности, конвективного теплообмена) заключается в том, что он может протекать и при отсутствии материальной среды, разделяющей поверхности теплообмена, т. к. осуществляется в результате распространения электромагнитного излучения.
Лучистая энергия, падающая в процессе Л. т. на поверхность непрозрачного тела и характеризующаяся значением потока падающего излучения Qпад, частично поглощается телом, а частично отражается от его поверхности (см. рис.).
Схематичное изображение потоков излучения при лучистом теплообмене.
Поток поглащенного излучения определяется соотношением:
Опогл=AQпад где А-поглощательная способность тела. В связи с тем, что для непрозрачного тела Qпад = Qпогл+Qотр, где ООТР - поток отражённого от поверхности тела излучения, эта последняя величина равна: Оотр = (1-А)Qпад, где 1 - А = R - отражат. способность тела. Если поглощат. способность тела равна 1, а следовательно, его отражат. способность равна 0, т. е. тело поглощает всю падающую на него энергию, то оно наз. абсолютно чёрным телом.
Любое тело, темп-pa к-рого отлична от абс. нуля, испускает энергию, обусловленную нагревом тела. Это излучение наз. собственным излучением тела и характеризуется потоком собственного излучения О ".б. Собственное излучение, отнесённое к единице поверхности тела, наз. плотностью потока собственного излучения, или лучеиспускат. способностью тела. Последняя в соответствии со Стефана - Больцмана законом излучения пропорциональна темп-ре тела в четвёртой степени. Отношение лучеиспускат. способности к.-л. тела к лучеиспускат. способности абсолютно чёрного тела при той же темп-ре наз. степенью черноты. Для всех тел степень черноты меньше 1. Если для нек-рого тела она не зависит от длины волны излучения, то такое тело наз. серым. Характер распределения энергии излучения серого тела по длинам волн такой же, как у абсолютно чёрного тела, т. е. описывается Планка законом излучения. Степень черноты серого тела равна его поглощат. способности.
Поверхность любого тела, входящего в систему Л. т., испускает потоки отражённого излучения Qотр и собственного излучения Qсоб, суммарное количество энергии, уходящей с поверхности тела, наз. потоком эффективного излучения Qэфф и определяется соотношением: Qэфф=Qотр+Qсоб. Часть поглощённой телом энергии возвращается в систему в виде собственного излучения, поэтому результат Л. т. можно представить как разность между потоками собственного и поглощённого излучения. Величина Qрез =Qсоб - Qпогл называется потоком результирующего излучения и показывает, какое количество энергии получает или теряет тело в единицу времени в результате Л. т. Поток результирующего излучения можно выразить также в виде Qрез=Qэфф-Qпад, т. е. как разность между суммарным расходом и суммарным приходом лучистой энергии на поверхности тела. Отсюда, учитывая, что Qпад=(Qсоб-Qрез)/А, получим выражение, к-рое широко используется в расчётах Л. т.:
[1506-3.jpg]
Задачей расчётов Л. т. является, как правило, нахождение результирующих потоков излучения на всех поверхностях, входящих в данную систему, если известны темп-ры и оптич. характеристики всех этих поверхностей. Для решения этой задачи, помимо последнего соотношения, необходимо выяснить связь между потоком Qпад пад на данную поверхность и потоками Q Эфф на всех поверхностях, входящих в систему Л. т. Для нахождения этой связи используется понятие среднего углового коэфф. излучения, к-рый показывает, какая доля полусферического (т. е. испускаемого по всем направлениям в пределах полусферы) излучения нек-рой поверхности, входящей в систему Л. т., падает на данную поверхность. Т. о., поток Qпад на к.-л. поверхности, входящие в систему Л. т., определяется как сумма произведений Qэфф всех поверхностей (включая и данную, если она вогнутая) на соответствующие угловые коэфф. излучения.
Л. т. играет значит, роль в процессах теплообмена, происходящих при темп-рах ок. 1000 оС и выше. Он широко распространён в различных областях техники: в металлургии, теплоэнергетике, ядерной энергетике, ракетной технике, хим. технологии, сушильной технике, гелиотехнике.
Лит.: Невский А. С., Теплообмен излучением в металлургических печах и топках котлов, Свердловск, 1958; Блох А. Г., Основы теплообмена излучением, М.- Л., 1962; Исаченко В. П., Осипов В. А., Сукомел А. С., Теплопередача, М., 1969. В. А. Арутюнов.
1509.htm
ЛЮМИНЕСЦЕНТНАЯ ЛАМПА, газоразрядный источник света, световой поток к-рого определяется в основном свечением люминофоров под воздействием ультрафиолетового излучения разряда; видимое свечение разряда не превышает неск. %. Л. л. широко применяются для общего освещения, при этом их световая отдача и срок службы в неск. раз более, чем у ламп накаливания того же назначения. Наиболее распространённой разновидностью подобных источников является ртутная Л. л. (рис. 1). Она представляет собой стеклянную трубку с нанесённым на внутреннюю поверхность слоем люминофора. В торцы трубки введены вольфрамовые спиральные электроды; для повышения эмиссионной способности на электроды наносится оксидная суспензия, изготовляемая из карбонатов или перекисей щёлочноземельных металлов. В лампу вводят каплю ртути и нек-рое количество инертного газа (Ar, Ne и др.), к-рый способствует увеличению срока службы лампы и улучшению условий возбуждения атомов ртути. При подключении Л. л. к источнику переменного тока между электродами лампы возникает электрич. ток (десятые доли а), возбуждающий свечение атомов ртути. Давление ртутных паров в Л. л. зависит от темп-ры стенок лампы и составляет при нормальной рабочей темп-ре 40 °С примерно 0,13-1,3 н/м2 (10-2 - 10-3мм рт. ст.). Такое низкое давление обеспечивает интенсивное излучение разряда в ультрафиолетовой области спектра (преим. с длиной волны Л 184,9 и 253,7 нм), к-рое и возбуждает свечение люминофорного слоя ламп.
Рис. 1. Ртутная люминесцентная лампа: 1-трубка-колба; 2-катод; 3 - цоколь; 4- штырёк; 5- изолирующая прокладка.
Наиболее распространённым люминофором является галофосфат кальция, активированный Sb и Мn (см. Кристал-лофосфоры). Изменяя соотношение активаторов, можно получить люминофоры разных марок и изготавливать лампы разной цветности. В СССР макс, световую отдачу имеют лампы ЛБ (белого света) - 75-80 лм/вт. Световая отдача ламп ЛХБ (холодно-белого света) ок. 65 лм/вт. Для обеспечения наиболее правильной цветопередачи освещаемых объектов используют лампы ЛДЦ (см. Лампа дневного света). Лампы с диф-фузноотражающим слоем (рефлекторные лампы) имеют пониженный общий световой поток, но почти вдвое большую силу света в отражаемом покрытием направлении. Срок службы ламп превышает 10 тыс. ч. Мощности Л. л. колеблются от 4 до 200 вт; длина от 136 до 2440 мм, по конфигу |
